30 



resiiliais dc I'obsprvation Pt ceux dc la foriuule de vilesse la plus 



gdn^ralt'inciit adoplde jnsqu'ici \/ - -, ni se lu\ler de d^duirc 



c p 



c 

 de cette fonmile, probablemcnt fausse, des valcurs du rapport -, 



coinme I'ont fait plusieurs physiciens dmiments ; enfin que ce 



qu'il paraitrait y avoir de inicux a faire dans rcnseiKncinciil, 



jusqu'a eclaircissemeftt, serait de d6niontrer la fonmile newto- 



iiionne ct d'^iionccr simpleiuent les raisons qui rendeot son r6- 



sultal irop faible. 



» Au teste, si I'cxpression compl^tee que nous avons donn^e 



pour la coinposaiito normale de pression /)„ est admise, an moins 



pour les corps solides, il ne faul pas oublier que In formule d^- 



duite lout a I'heure pour la vitessc du son n'est relative qu'i la 



jiropagation ou dans une masse ind^finie ou dans un prisme donl 



les dimensions Iransversales ne varieraicnt pas. Si le prisme est 



suppose isol6, comme une tige mctallique, en sorie que ses faces 



laterales ue supportent aucune autre action que celle primitive 



N = — p, il faut pour les actions normalcs N„, \,, snr des faces 



perpendiculaircs aux y ct anx r. poser dcnx expressions sembla- 



bles a celle de N^,^, les egaler k N et en tirerles dilatations trans- 



dv (Iw 

 versales — -, -—- pour les substilner dans N^-,. On obtient ainsi : 

 ay dz 



i. ,;,„ (5G-Nf-,_2.G+N) ^^ 



dy dz c . dx 



^ 2(5G-N)-+2(G4-\) 



c 



d'oO: 



(5G-N) ^-(G-l-N) 

 «w . „ c 



N„— N=E— en faisaniE=- 



'^'^ 3-5{G-N)p4--3(G4-N) 



El la vitessc de propagation des vibrations ou du son dans le sens 

 de la longueur du prisme solide est v/^_ 



