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dant ce temps; cctte epaisseur est precisement ie rayon de 



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la goulte; on a done — =r,d'ouT = i__,conirncprece- 



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dcmnicnt. 



II resulte deslois du rayonnemcnt que la chaleur ga- 

 Knecparlc iiquide dans une enceinte entrctenue a une 

 temperature uniforme, ne depend ni de la position du 

 Iiquide , ni de la forme, ni d(> la iJ^randeur de renceintc. 

 Ainsi , on peut remplacer Ic creuset par une enceinte sphe- 

 rique au centre de laquelle serait suspendue la petite 

 sphere Iiquide. Puisque la grandeur de Tenccintc n'a pas 

 d'inllucnce, on peut la supposer infiniment voisine du li- 

 (|ui(le , de sorle que la dilTorence entre .sa surface et celle 

 du Iiquide, soit plus petite que toute quantite assignable, 

 pourvu qu'il n'y ait pas contact. On arrive ainsi a recon- 

 nattre queleli(iuide, ;i cliaque instant, rei^oit une quantite 

 de chaleur egale a cello que perd une portion de la surface 

 du creuset egale a la sienne propre. Si la surface du Iiquide 

 est d'un centimetre , la clialeur rec^ue sera precisement 

 celle que perd un centimetre de la surfticc du creuset. En 

 d'autres termes, on aura la mcsure de la chaleur gagnee 

 par Ie Iiquide , si on connalt celle cpie perdrait une petite 

 sphere de niiime diametre que lui , dont la surface iden- 

 tique a celle du creuset, et a la nu^me temperature, rayon- 

 nerait dans une enceinte vide form6e par Ie Iiquide mdme. 



Supposons d'abord qu'un centimetre carre de la surface 

 du creuset soit place dans une enceinte tapissee de noir de 

 fumee, et qu il perde par un rayonncmentconslant C unites 

 de chaleur par minute, lorsque I'enceinle est enlrctonue a 

 la mc^me temperature que Ie Iiquide dans nos experiences. 

 Sil'eause comporlait absolument commo Ie noir de fu- 

 m6e, elleabsorberait (oulo la clialeur C. l^apres Ics expe- 

 riences de Leslie, lean a bien Ie nii^me pouvoir rayonnanl 

 que Ic noir de fumee; mais , daprt-s celles de M. Melioni , 



