114 PHYSIQUE 



Discussio7i. — M. Guébhard, admirant la régularité de certaines figures obte- 

 nues par M. Leduc avec l'eiïluve, au lieu de l'étincelle statique, observe que, si 

 la marche de cette dernière, pas plus que ne ferait celle d'un jet liquide sous 

 de très hautes pressions, ne s'enregistre pas toujours suivant les lignes mathé- 

 matic|uement définies qu'assigne le calcul à tous les flux soumis à l'équation 

 potentielle, ce n'est certainement qu'à cause de l'importance prépondérante que 

 prennent, en face des vitesses exagérées de propagation, des causes secondaires 

 perturbatrices, comme l'inertie et la dissymétrie polaire des molécules conduc- 

 trices, le manque d'homogénéité du substratum gélatineux, les inégales conden- 

 sations de l'air caléfié, etc. 



M. Dominique-Antoine CASALONGA. Ing. à Paris. [536-73] 



Considérations nouvdles sur le Principe II de la Thermodynamigue. — Après 

 avoir posé : que le rendement de la chaleur est variable dans le cas des vapeurs 

 suturées, et toujours moindre que dans le cas des gaz permanents où ce rende- 

 ment est constant et où la chaleur versée, équivalente ou proportionnelle à C^^, 

 se répartit suivant deux quantités : l'une équivalente ou proportionnelle à 

 Cp — Cy, laquelle se transforme en travail et disparaît; l'autre équivalente, ou 

 proportionnelle, à Cv et qui reste dans le gaz, M. D.-A. Casalonga s'attache à 

 démontrer : que le Principe II de thermodynamique ne répond pas aux conclu- 

 sions que l'on en tire ni à la réaUlé des faits. Les agents mis en œuvre pour 

 réaliser la puissance motrice, ne sont pas indifférents; du moins pour l'obtention 

 du travail extérieur utile : et quant à la règle des températures, de laquelle 



Clausius a déduit le coefTicient économique -^ — -', elle n'a, à aucun degré, 



sa raison d'être, tout au moins dans le cas des gaz permanents. 



Lorsque Qo est la quantité de chaleur versée, à la température absolue To, 



dans la première période isolhermique du cycle de Carnot, et que Q^ est la 



quantité de chaleur soustraite, à la température inférieure T,, il n'est pas permis 



T 

 d'écrire : Q^—Q^ — Fe et non plus -^ — =r; un tel rapport, lequel ne peut pas, 



Vu ^0 



d'ailleurs, être constant, étant celui des quantités de chaleur actuelle du gaz. Est 



1 ) O T T /T T \ 



donc inexacte la relation "V, -^^ = -^^ — ^ et aussi celle 4^250,-^7^ — •' )— Fe. 



Vo ^0 \ *0 / 



M. D.-A. Casalonga explique comment, contrairement à l'opinion reçue, le 

 cycle de Carnot est un cycle résistant, ayant besoin, pour se développer, du 

 concours adjuvant d'un cycle moteur, auquel il doit être accouplé, lequel cycle 

 montre, qu'en outre de la chaleur versée, au cours de la variation isother- 

 mique, il intervient dans l'évolution, une autre quantité de chaleur, restée 

 jusqu'ici inaperçue, et équivalente ou proportionnelle à Cr. 11 propose un cycle 

 nouveau fondé sur les trois lois fondamentales de Mariette, de Gay-Lussac, de 

 Dulong, sur les gaz, cycle pouvant donner un rendement constant de 58 0/0; 

 et il conclut en formulant un certain nombre de propositions générales qu'il se 

 propose de développer ultérieurement. 



