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Face, dont ge soit le sinus de la latitude dans l'état d'équi- 
LE et ü la longitude comptée d'un méridien fixe sur la 
terre. Supposons que &u, soit la quantité dont la latitude 
de la molécule est plus petite que dans l'état d'équilibre, 
et que av, soit la quantité dont la longitude est plus grande’, 
& étant un très-petit coëfficient. Supposons encore que cette 
molécule soit élevée de la quantité &y, au-dessus de la surface 
d'équilibre de la mer; nommons 1 le demi-axe de la terre; 
dy, la profondeur Ge la mer, /étant un coëflicient fort petit, 
et y étant une fonction de wet de &. Soit g, la pesanteur, £ le 
tems, et 2£ie mouvement de rotation de la terre. Soit enfin, 
a V, la somme de toutes les molécules d’une couche aqueuse 
dont le rayon intérieur est l'unité, et dont le rayon extérieur 
est 1 + &y, divisées par leurs distances respectives à la molé- 
cule9 m, plus la somme des masses du Soleil et de la Tune, 
divisées par leursdistances à la méme molécule; les molécules 
de la couche aqueuse devant être supposées négatives dans 
tous les points, où «y est négatif; cela posé. Les trois équa- 
tions différentielles du mouvement de la terre, que nous 
avons données dans les Mémoires de l'Académie pour l'année 
1776, page 178, deviendront, 
EVE 6 
HR joe nt, (£ 3) 
D 0 CE eee à 284 Wuehie 
5e ) — NE TP 0 V0 =g. (GE) Vi 
OVNI: 
CE). A — vu) +27 (BE). 18 CD 
+ (32) 
d = 
c'est de l'intégration de ces trois équations, que dépend la 
théorie des oscillations de la mer. 
Si l'on multiplie Ja seconde par y. (55) , et qu'on l'ajoute 
Mém. 1789. H 
