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qu'elle s'évanouisse quand 7—0 donnera pour l'action du 
cercle dont r est le rayon, cd (1 — move) multi- 
pliant par dx et intégrant de manière que la valeur se com- 
plette quindx= à, et qu'elle s'évanouisse quandæx—p, l'on 
aura , f9.6, n°. 2, pour représenter l'action du petit cilindre 
efgd, sur le point e, évaluée dans la direction de l'axe la 
formule CO((a—b)-+(bb+rr)i—(aa+rr): ) en 
appliquant à présent cette formule à notre exemple, où 
chaque partie du cilindre est égale à 27, et où il faut , fig.5, 
qu'il y ait équilibre aux points de l'axe 1,2,3, entre les forces 
magnétiques et la résistance qu'éprouve ce fluide à passer 
d'un point à un autre du fil d'acier, l'on tirera les trois 
équations suivantes. 
Q) (2) (3) 
au point 1...0,770— 0,740 + o,o6 © + À 
_ (2) ._® : 
au point 2 .. . 0,13 0 —— 0,81 0 + 0,65 + 
; (Qi Q QG 
au point 35 . . . 0,108—— 0,229 — 1,52 He, 
Pr 
en réduisant ces trois équations , l'on trouve, pour les den- 
sités magnétiques, les valeurs suivantes, 
» @) a © 
0— 2,41 -—; 0— 0,72 Gr; 0—0,19 
Si l'on suppose une autre aiguille dont la force coër- 
citive, qui dépend de la nature et du degré de trempe de 
l'aiguille, soit représentée par A!, dont le rayon soit 7’, et 
dont la longueur soit ésale à six fois son diamètre, l'on 
auroit une aiguille dont toutes les dimensions seroient ho- 
mogènes, ou proportionnelles aux dimensions de celle qui 
# + x () (2) (5) 
vient de servir de tipe à notre calcul, et nommant d, d, de, 
