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quantités analogues à la précédente; de sorte que, en appelant rnv^ la force 

 vive moyenne d'un point matériel, on aura, pour le système entier, 



» On retrouve ainsi l'expression donnée par M. Clausius. Si l'on repré- 

 sente par M le poids du corps, par R sa chaleur spécifique absolue, par E 

 l'équivalent mécanique de la chaleur, dans l'hypothèse adoptée sur la 



chaleur, 



l{^nw-) = MRTE. 



» La valeur du travail élémentaire dL peut alors se mettre sous la forme 

 dL = MKE(dT-i- 2Ty 



» Si l'on admet, comme précédemment, que la chaleur consiste en un 

 mouvement vibratoire, on peut analyser, à ce point de vue, divers phéno- 

 mènes : 



» 1° A l'état solide, la chaleur spécifique vulgaire est sensiblement égale 

 au triple de la chaleur spécifique absolue. Voyons quelle indication la 

 théorie précédente peut fournir à cet égard. 



» La quantité de chaleur nécessaire pour élever la température du corps 

 de r/T est alors 3MRr/T; une partie de cette chaleur MKdT représente 

 l'accroissement de la chaleur réellement existante à l'intérieur du corps, de 

 sorte que la chaleur consommée en travail est 2MK.f/T. On a donc 



dT=2T^. 

 » Cette relation revient à la suivante : 



- = const. 



» En retriplaçant i et T par les valeurs déduites des relations précédentes, 



on trouve la condition 



/= const. 



» Ainsi, dans les corps à l'état solide, lorsque la chaleur spécifique vul- 

 gaire est égale au triple de la chaleur spécifique absolue, les forces molé- 

 culaires ont une valeur sensiblement constante, indépendante do la tempé- 

 rature. On retrouve ainsi une propriété énoncée dans un précédent 

 travail ( ). 



(*) Comptes rendus, t. LXXI, |). <)3.'î ; Jnnalcs de Chimie et <lc Physique, !\'' hcriQ, 

 I. XXIV, p. 3oG. 



