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 iornuile 



d' cos'i 



que des transformations faciles permettent d'écrire aussi sotis la forme 

 suivante : 



m = M 



(/cosc — zcûiby (zcos« — .rcoscj' [xcosb — jcosa)^ 



\V f 



» La masse m est donc constante, quel que soit le point que l'on con- 

 sidère sur la direction de la percussion P; elle ne déjiend que de la posi- 

 tion (le la droite suivant laquelle cette percussion agit, et elle est indépen- 

 dante de sa grandeur. 



» La force vive que la percussion P communiquera au corps a pour 

 expression 



MV=4- MR=Ô= =. MV= (r + ^) .. ^1 -. m(^-}j , 



elle est donc égale à celle qu'acquerrait la masse m par l'effet de la per- 



P 



cussion P, capable de lui imprimer \\ vitesse—» 

 ' ' /?t 



» Nous avons supposé jusqu'ici que le corps frappé est au repos quand 

 il reçoit la percussion P; mais il est facile de vérifier que, dans le cas gé- 

 néral où il serait animé d'un mouvement quelconque, la considération de 

 la masse m, définie par la formule établie ci-dessus, a toujours une trés- 



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grande inqiortance, parce que l'expression — représente la force vive qui 

 se perd dans le choc. 



» Cette théorie permet aussi de ramener le problème le plus générai du 

 choc de deux corps rigides, animés de mouvements quelconques, à celui 

 du choc de deux points massifs, se mouvant avec des vitesses cornuu>s, sui- 

 vant une même droite. On pourra, en effet, toujours calculer comme 

 ci-dessus les masses m et m,, fractions des masses totales ]M et M, des deux 

 corps, ainsi que les vitesses y et i', , avec lesquelles elles devront être sup- 

 posées se mouvoir suivant la normale communo au point où le choc se 

 produit. Ces éléments suffiront pour déterminer la grandeur de la pirms- 

 siou, los mouvements des corps à la fin du choc et les forces vives perdues 

 par chaciu» d'eux. 



» Dans son Mémoire ayant pour titre : Foniuilcs irlalivcs aux ijich du tir 

 suf les différcnlcs juirliis di' i'djjiil, Poisson drmoulre conuneut on ohlicul. 



