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des X par l'atome de carbone dninéthyle, dont la distance de l'origine soit 

 R. Soit enfin 



(2) R,:r.R{, + £\ 



la distance de l'atome de chlore qui entre le premier dans le méthyle, vis- 

 à-vis du phényle. 



» Donc, pour l'axe des Z, le moment d'inertie !'„„ du dérivé mn sera 



(3) I'm«= ^f' + ^R' -^-t-r-. m 4- cR^ {n+ -a -\- £-) 



et l'abscisse ^ du centre de gravité de la molécule sera déterminée par 



(4) M,„„| ^c^U-hn-\-i+'~m\- 



où X est l'abscisse du centre de gravité des m atomes de chlore du phé- 

 nyle(*). 



» Si, comme première approximation, on néglige x, le moment d'inertie 

 maximum pour l'axe naturel (parallèle à Z et à la distance^) sera 



1 = 1'- M.l-, 



dont la valeur est, d'après les équations précédentes, 



( 5 ) !,„„ = af- -4- h R- + cr- m H- cR- . N,„„, 



ou 



(6) 



( N,„„ = n + a £ -h £^ -- _/;„„ ( - -^ £ '- " j ■ 



1 J mil ■ 



1V1„„ y m 4- « 



(*) 



r,„„ —nf -V h R- -!- cr' /« + c R ; -t- ( n — I ) c R», 



ce fini est ( 3 ) ; 



M„,„Ç :-- AR -; rR,-t- (« — I ) f R ' ex. m 



est (4)- Toutes les niitrrs ronmilcs sont des traiisfoinialions de celles-ci <r;i|)r('s l<- principe i.\e 

 iiit'canicpie i-lénicnlaire 



i--r— M. ç^ 



