( 654 ) 

 sujet; son Mémoire commence par un examen critique du travail de M. Van 

 Rees : la théorie de celui-ci est fautive en deux points; le principal grief 

 contre elle est qu'elle suppose que l'on expérimente avec une bobine formée 

 d'une seule circonvolution et que l'on suppose que les points situés au-des- 

 sous de cette bobine sont les seuls qui agissent par induction. Nous ren- 

 voyons pour les détails de cette critique au Mémoire de M. Rothlauf (*). 

 Enfin, dans ces derniers temps, M. Gaugain a repris à son tour la méthode 

 de Van Rees et en a fait le fondement des recherches qu'il poursuit avec 

 succès sur le magnétisme. 



» Il nous a paru intéressant d'examiner, au point de vue théorique, la 

 méthode de M. Van Rees, de rechercher la signification exacte des nombres 

 qu'elle donne, et de traiter en particulier un cas où, quoiqu'elle soit 

 généralement inexacte, son application n'en traîne aucune erreur appréciable. 



» La première impulsion mesurée représente, par rapport au courant 



induit, l'intégrale / idt, i désignant l'intensité variable du courant, et t 



le temps, dont les limites sont t^ et /, . 



» Reportons-nous à la théorie des courants d'induction donnée par 

 Neumann. 



» Si l'on a un pôle fixe P et un circuit fermé B se déplaçant par rapport 

 à ce pôle, il se proiluit dans le circuit un courant d'induction dont le sens 

 est tel qu'il est inverse au sens du courant qui donnerait au circuit le 

 mouvement qu'il a en réalité (loi de Lenz). 



» Soit ds un élément du circuit : cet élément est le siège d'une force 

 électromotrice eds. Si le circuit B était parcouru par un courant d'inten- 

 sité m en mesures absolues, ds serait soumis de la part du pôle P à une 

 certaine force. Soit y la composante de cette force suivant la direction du 

 mouvement; la loi élémentaire doiuiée par Neumann est la suivante : 



eds = — iv/, 

 V désignant la vitesse de l'élément ds, et t étant une constante. 



» Considérons ce qui se passe dans le temps dt pour le circuit tout 

 entier. Soit R la résistance de ce circuit; le courant élémentaire produit 

 sera, d'après la loi de Ohm, 



idt = — -Ivydt, 

 le signe ^ s'élendant à tout le circuit B. 



Voir aussi G. Wiedemaxn, Die Lelirc vnn Gahanismus, t, II, p. 32 1, en note. 



