(V. 



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» Mais on a f = —-,dw représentant l'élément de la trajectoire tle ds; 

 donc 



ce qui donne l'énoncé suivant : 



» Le courant différentiel est éqal, à im facteur près, à la somme des travaux 

 élémentaires des forces que le pôle subit de la part des éléments d'un courant r 

 supposé parcourant le circuit B. 



» Si nous intégrons entre les limites correspondantes, il vient 

 (A) f'idi=-L r'27rf, 



» Il en résulte que, pour un circuit donné, l'impulsion première du 

 galvanomètre est proportionnelle au travail qu'il faudrait effectuer pour 

 produire le mouvement relatif du pôle et du circuit supposé parcouru par 

 le courant i . 



» Si nous voulons passer au cas de l'aimant vrai, il suffit de considérer 

 un nombre quelconque de pôles, et l'on voit, par luie suite de somma- 

 tions, que le théorème s'applique dans le cas d'une distribution quelconque 

 comme dans le cas d'un pôle unique. 



» Nous avons maintenant à évaluer le travail en fonction des données 

 de l'expérience. 



)) Soient V le potentiel par rapport au circuit d'un pôle quelconque P, et 

 [j. le magnétisme de ce pôle; le travail pour passer d'un état à l'autre du 

 système, en n'ayant égard qu'à ce pôle, est égal à la variation correspon- 

 dante de la quantité fxV, soit p. (V, — Vo). Nous aurons donc, en substituant 

 dans l'équation (A) : 



le signe\ s'étendant ici à tous les pôles de la distribution (*). 



» Cette relation, en général très-compliquée, se simplifie dans un cas 

 spécial, comme nous allons le faire voir. 



» Considérons le potentiel V d'un pôle P; on sait que ce potentiel a pour 

 valeur eu mesures absolues l'ouverture du cône sous lequel le pôle P voit 



(*) Cette équation concorde avec le calcul donné par G. Wiedemann. Ouvrage cité, t. III, 

 p. 80. 



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