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 (mais toujours inférieur à un uiilliinèlre), les ordonnées correspondant à 

 une même abscisse varient proportionnellement au carré du diamètre. La 

 fonction magnétisante, rapportée à l'unité de volume, demeure donc inva- 

 riable et se trouve évaluée en unités arbitraires au moyen des ordonnées 

 de l'une quelconque de ces courbes, comme nous l'avons admis précé- 

 demment. 



)) Dislance des pèles aux extrémités. — Celle-ci décroît à peu près unifor- 

 mément quand on fait croître la force magnétisante jc à partir de zéro, et 

 se trouve représentée dans des limites très-étendues par une formule telle 

 que 



(i) ^ = «D(.-/,x); 



D représente le diamètre de l'aiguille, d la double distance d'un pôle à 

 l'extrémité la plus voisine; a et p sont des constantes. Pour de très-grandes 

 valeurs de x, la formule (i) cesse de s'appliquer, et r/ s'approche rapide- 

 ment d'une limite inférieure !^ — 2C/.D qui, avec la quantité maximum de 

 magnétisme L, définit ce qu'on appelle la saturation. 



» L'intervalle dans lequel la formule (i) est applicable comprend et 

 dépasse largement dans les deux sens l'intervalle de l'aimantation rapide, 

 sans que celle-ci soit caractérisée par rien de particulier, en ce qui con- 

 cerne la situation des pôles; de forts courants qui accroissent à peine l'ai- 

 mantation comme quantité ont encore pour effet de refouler les pôles 

 vers les extrémités de l'aiguille d'une manière aussi efficace que les cou- 

 rants plus faibles qui produisent la presque totalité de l'aimantation. Il me 

 paraît difficile de ne pas attribuer ces faits à l'influence de l'aimantation 

 temporaire qui précède et détermine l'aimantation permanente; on sait, en 

 effet, que celle-là augmente encore d'une manière presque uniforme quand 

 celle-ci est déjà voisine de la limite qu'elle ne peut dépasser. 



» En résiuné, si l'on désigne par f (.r) la fonction magnétisante perma- 

 nente de l'acier que l'on emploie, le moment magnétique d'une aiguille de 

 longueur /, très-grande |)ar rapport à son diamètre D, aimantée par une 

 force magnétique j", sera représenté par la formule 



(2) j="-^^{a-)[l- 2aD{i-px)], 

 jusqu'à des valeurs dej très-voisines de sa limite supérieure Y 



(3) Y=''^L{l-2ocD). 



