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dépasse le double de la pression obtenue en lançant le jet dans l'intérieur de l'orifice. Ainsi, 

 la projection sur un plan parallèle des deux orifices lanceur et récepteur donne, au mo- 

 ment du maximum, deux cercles extérieurement tangents. La grandeur absolue de l'effet 

 après le bord croît très-peu avec la distance du lanceur au récepteur, de sorte que sa supé- 

 riorité sur l'effet du jet lancé à l'intérieur ne persiste pas, car, l'effet du jet dans l'orifîce 

 grandissant rapidement avec l'éloignement, il se trouve que, après une certaine distance où 

 ces deux effets sont égaux et où il y a alors deux maxima égaux, l'elfet du jet dans l'orifice 

 devient prédominant. Voici comme exemple les courbes faites avec lanceur de i millimètre 

 de diamètre, à i atmosphère et récepteur de o,oi6 de diamètre [fig. i). 



>) On voit que, avec le récepteur de o ,oi6, ce n'est qu'à o ,020 de distance qu'on a égalité 

 des deux maxima. Avec des récepteurs de diamètres moindres, les effets sont de même na- 

 ture, et, à mesure que le récepteur décroît, les courbes sont plus accentuées et l'égalité des 

 deux maxima a lieu plus tôt. Il est du reste facile de rendre sensible cette tangence ; lors~ 

 qu'on a obtenu le maximum par excentration, on avance normalement le lanceur vers le 

 récepteur : il vient buter sur la paroi, et le jet est arrêté. 



» Cette manœuvre, comme toutes celles des expériences précédentes et suivantes, exige 

 que le lanceur soit fixé sur une base pouvant, par une glissière, se mouvoir vers le récep- 

 teur, cette base portant elle-même une autre glissière pour le mouvement latéral. 



» Cet cjfet de bord est-il particidier au récepteur à mince paroi ? Pour généraliser le 

 phénomène, il suffit de l'étudier avec les autres récepteurs de forme intérieure différente. Si 

 donc on prend un récepteur conique, celui de ^ degrés et de 8 millimètres de diamètre par 

 exemple, pourvu à sa petite section tournée vers le lanceur d'une surface latérale plane 

 continuant la surface de section de l'orifice (j^^. 2), on reconnaît, en partant de l'axe: 

 1° que le maximum est sur l'axe, et qu'à partir de l'axe il y a diminution (Note précé- 

 dente) ; 3" qu'au moment où le lanceur franchit le bord, il y a minimum très-accusé, puis 

 augmentation de pression considérable et brusque lorsque le bord est franchi [Jlg. 3). C'est 

 un second maximum, inférieur ici au maximum central, mais très-marqué, et même, en 

 valeur absolue, supérieur au même effet avec Torifice en mince paroi de même diamètre. 

 Après ce maximum, il y a diminution graduelle. 



> Même effet avec l'ajutage cylindrique. Avec le divergent, l'effet est très-effacé. 



• Ainsi, l'effet de bord est générai, mais seul, l'orifice à mince paroi donne l'effet de bord 

 supérieur à l'effet du jet lancé à l'intérieur <le l'orifice. 



» II. — Autre phénomène qui n'existe pas avec le récepteur à mince paroi, mais avec le 

 conique et le cylindrique : ni la grandeur, ni la position du second maximum ne sont les 

 mêmes quand on fait glisser le lanceur de l'axe vers le bord et le franchissant, que lorsque 

 l'on revient en sens contraire vers l'axe. Le point du maximum est plus excentré quand on 

 s'éloigne de l'axe, moins excentré quand on revient vers l'axe. De même du minimum très- 

 accusé qui, dans l'aller, précède, et dans le retour, suit le maximum. Ce déplacement en 

 sens contraire agit comme si le jet avait une sorte d'inertie qui retarderait le moment du 

 saut brusque, dans l'un ou l'autre sens [fig. 4-) En s'éloignant de l'axe, on a le plus fort 

 minimum; en s'en rajjprochant, le plus fort maximum. C'est le même phénomène avec d'autres 

 valeurs et à une place différente. Par ces deux chemins contraires, on arrive en excentrant 

 doucement à un minimum ou à un maximum instable qui, une fois atteint, disparaît aussitôt. 

 Comme l'instabilité va croissant à mesure que l'on approche de ce point d'instabilité extrême. 



