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 à-dire que cette courbe s'allonge de plus en plus. Il ne reste plus qu'à cher- 

 cher la loi des valeurs de A„ et A„. 



» Nous trouverons une première équation de condition en calculant, 

 d'après la formule (4), la totalité du magnétisme, et en l'égalant à celle 

 qui est donnée par la formule (2). Or, sur une bande de largeur égale à 

 l'unité, parallèle à l'axe de l'aimant, la somme de magnétisme se trouvera 

 en intégrant ydx de zéro à l'infini, et M sera égal à cette intégrale, mul- 

 tipliée par le périmètre 2 (i + <?). On aura 



, , V r"" j akjb -\-c) 



Jo " 



quantité qui, d'autre part, est égale à la somme des filets magnétiques en- 

 fermés dans la section moyenne bc, ou à inbc. 



mbc = 2A„ — 



m 

 2 



A„ c 



l.k„' 2 /./„ bc 



» Pour le cas d'une épaisseur c égale à l'unité, A„ et A„ deviennent égaux 

 aux constantes A et A", déterminées dans ma précédente Note, 



m A I -I- 6 _ 



"2 "■ 771 b ' 

 on a donc 



,v^ An C -h b A_ 



^ ' log/„ c -\- bc logA' 



le second membre étant constant, le premier le sera également, quel que 

 soit n. C'est en effet ce que prouve la troisième colonne du tableau suivant. 

 Cette constance se dément sensiblement à partir de 3o lames; cela tient à 

 une foule de causes d'erreur que je discuterai dans la suite, et aussi à ce que 

 les 80 dernières lames étaient un peu moins épaisses que les précédentes. 



VIII. 



N»». 



A„. 



6" 





,178 



,i63 

 ,i8o 

 ,i55 

 , 160 



,i4o 



,.64 



, l52 



, 170 

 ,178 

 ,..6 

 ,086 



