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 » Pour déterminer complètement A„ et k„ il faut une seconde équation ; 

 on la trouvera en remarquant que, A„ et logÂ:„ variant en sens inverse, leur 

 produit, inscrit dans la colonne n° 4> ^st constant. Posons donc 



(6) Ajog/-„ = Alog/4, 



et les équations (5) et (6) nous donneront 



Les seconds termes étant constanls, il en sera de même des premiers , et c'est 

 ce que montrent, en effet, les cinquième et sixième colonnes du tableau. 

 On en tire 



•^. 



/- h^c+bc 



-7—-—J h„ — K , 



-h C 



et la formule définitive des intensités sur un faisceau de n lames est 



(8) r« = A y/^ 





formule qui se réduit à Ak~^ pour une épaisseur c égale à l'unité. Il suffit 

 donc d'avoir déterminé les constantes A et k, comme je l'ai fait dans ma 

 dernière Note, pour calculer toutes les conditions d'un faisceau de lames 

 minces du même acier, quand il est assez long pour être considéré comme 

 infini. Je montrerai bientôt ce que devient cette formule pour une longueur 

 quelconque. 



» Je ferai toutefois remarquer que, pour étudier sans erreur un faisceau 

 composé d'un grand nombre de lames, il faut qu'elles soient très-polies, 

 bien flexibles et très-fortement pressées les unes contre les autres. Quand 

 cette condition n'est pas remplie, une partie du magnétisme total, au lieu 

 de se porter à l'extérieur, reste entre les lames, et cette partie augmente 

 avec l'espace qui sépare les couches. En interposant des cartons, il ne reste 

 plus rien des lois précédentes, mais on s'en rapproche de plus en plus en 

 resserrant le faisceau davantage. On voit alors que A„ et A„ augmentent 

 tous deux jusqu'à la limite exprimée par les formules précédentes; et, 

 comme le contact absolu des lames en toutes leurs parties est impossible, 

 il existe entre la théorie et l'expérience des divergences qui atigmentent 

 avec le nombre des couches et qui sont visibles dans le tableau précédent, 

 à partir de 3o lames. » 



