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sphère, cet air offrira un écart d'une trentaine de degrés avec la couche 

 inférieure (décroisseraent vertical supposé de i degré par l'yS mètres de 

 hauteur). En faisant en bas t' —- 3o°, //= o'",76 et en haut t = o°, on 

 trouve, en supposant applicable la formule barométrique de Laplace, 

 p = o^j/îa. Nous avons, pour l'inverse de a, ayS degrés (c'était 266 de- 

 grés en i84o), et, connue l'air normal pris à l'altitude de 5ooo mètres et 

 à zéro contient très-peu de vapeur, nous pourrons faire 7 = i,4i, comme 

 pour l'air sec. Cet air devant par la compression s'éloigner de plus en plus 

 du point de saturation, la formule ci-dessus est applicable. Elle donne 

 ï'= 324°, d'où <'— 5i°. Ainsi la température de l'air arrivé en bas s'élè- 

 vera de 5i degrés par la compression qu'il subit, en supposant, comme 

 nous l'avons fait, qu'il n'y ait pas eu échange de chaleur avec l'air am- 

 biant. Sa surchauffe par rapport à l'air inférieur sera 5i° — 3o° = 21°. 

 Fùt-il saturé d'humidité à l'altitude de 5ooo mètres, il sera d'une séche- 

 resse extrême en arrivant en bas. 



» Mais, dans la réalité, l'air descendant à travers les couches atmosphé- 

 riques cédera continuellement à celles-ci de la chaleur, suivant une loi 

 inconnue, et en recevra de la vapeur d'eau, ce qui nous place en face d'un 

 problème nouveau où le corps de pompe ne serait plus supposé imper- 

 méable au calorique (i). En second lieu, la supposition que nous avons faite 

 d'une atmosphère en équilibre normal exclut précisément les grandes per- 

 turbations qui nous occupent. L'énoncé précédent devra donc strictement 

 se réduire à ceci : l'air normal des hautes régions, forcé de descendre à 

 travers les couches successives également à l'étatnormal, tend à chaque in- 

 stant à acquérir une température supérieure à celle de ces couches ; il arri- 

 vera au sol avec une température un peu supérieure à celle de la dernière 

 couche et dans un état de sécheresse beaucoup plus marqué. L'écart dépen- 

 dra delà vitesse de la descente et du genre de contact de cet air avec les cou- 

 ches traversées. Et il faut ajouter : proposition inapplicable à tout autre cas. 



» Car si, outre la vapeur d'eau, cet air descendant entraîne avec lui 

 ou reçoit en chemin de l'eau réduite à l'état vésiculaire, comme cela a lieu 

 dans les nuages, le calcul précédent ne signifie absolument rien. L'air ainsi 

 mélangé de particules liquides tendra à se maintenir pendant sa descente 

 à l'état de saturation, et la chaleur acquise par sa compression croissante 

 sera employée à vaporiser les vésicules aqueuses, à raison de 606 à 594 calo- 

 ries par kilogramme d'eau (entre zéro et 20 degrés), sous quelque foi me que 



(1) HiRN, Théorie nwcaniquc tic la chaleur, S^cdilion, t. I, p. 296. 



