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 rieur d'un corps ou d'une portion de corps qui se déforme plastiquement, 

 la plus grande des composantes tangentielles de pression, par unité super- 

 ficielle, sur les diverses facettes planes qui s'y croisent (ou, ce qui est la 

 même chose, la plus grande demi-différence de composantes normales en 

 cet endroit), est et reste égale à une constante spécifique (la même qui, 

 pour chaque matière, mesure sa résistance an cisaillement). 



)) Et ce principe m'a permis d'établir les équations différentielles tant 

 indéfinies (i) que définies (2) du mouvement plastique, celles-ci étant 

 relatives aux points tant des surfaces extérieures que des surfaces inconnues 

 intérieures séparant les parties restées élastiques d'avec les parties qui sont 

 devenues plastiques, par suite de ce que leur élasticité aura été vaincue 

 sans qu'il y ait eu rupture. 



» Mais ces équations, plus compliquées que celles du mouvement des 

 fluides, et non susceptibles d'être traitées comme celles-ci en attribuant un 

 potentiel aux composantes de vitesses, ne peuvent être intégrées que dans 

 des cas extrêmement simples, peu ou point utiles à considérer (3); et, si un 

 jour on les intègre dans d'autres cas, il est à craindre que les expressions 

 qu'on trouvera pour les inconnues ne puissent être apjjliquées sans d'in- 

 terminables et presque impossibles calculs. C'est ce qui me portait à ter- 

 miner mon avant-dernier écrit sur ce sujet, en disant, comme j'avais déjà 

 fait à deux reprises, qu'il y avait nécessité absolue d'entreprendre une suite 

 d'expériences nouvelles, résolvant les problèmes par les faits, et j'ajoutais : 



(i) Comptes rendus, 7 mars 1870, t. LXX, p. 473- Voir, pour une généralisation, une 

 Note de M. Levy, 20 juin, p. i323, et pour une modification de cette Note, un article du 

 22 avril 1872, t. LXXIV, p. io83. — Voir aussi Journal Liotmlle, 1871, t. XVI, p. 3o8 

 à 3i6, 369 à 372. 



(2) Même Journal de Mathématiques, p. 873 à 382; et aussi Comptes rendus, 20 no- 

 vembre 1871, t. LXXVIII, p. 1181. 



(3) Ces cas sont : i° prisme droit pressé ou tiré normalement et uniformément tant sur 

 ses bases que sur ses faces latérales ; 2° cylindre creux ou annuLiire assujetti à rester de 

 hauteur constante, et pressé d'une manière uniforme sur chacune de ses deux surfaces laté- 

 rales intérieure etextérieure; 3° cylindre circulaire tordu par des couples; 4° parallélépipède 

 rectangle fléchi en arc de cercle, aussi par des couples. Dans ces deux derniers cas, les forces 

 doivent être appliquées et distribuées sur les bases d'une certaine manière, et il reste tou- 

 jours, comme noyau, une partie élastique ou non plastique au milieu du solide [Comptes 

 rendus, 0.0 novembre i87i,t. LXXIII, p. 1181; i5 avril 1872, t. LXXIV, p. loog, et 

 Journal de M. IJoufille, 187 i , t. XVI, p. 378 et 38o). MM. Levy, Boussinesq, Combescure 



