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 la première invariable pour le même acier, la deuxième changeant avec la 

 trempe ou le recuit. Il reste à étudier le cas général où le faisceau aurait 

 une longueur finie /. On peut résoudre la question par le raisonnement 

 suivant. 



» Il résulte de mes travaux antérieurs que si une lame d'acier infinie est 

 appuyée contre l'extrémité d'un aimant, il s'y développe une courbe ma- 

 gnétique de même nom, représentée par l'équation * 



; = A„/.-'. 



c'est la loi générale de la distribution magnétique dans les lames assez 

 longues pour pouvoir être considérées comme infinies. 



» Mais si la barre est limitée à une longueur 2 Z, cette même courbe at- 

 teint l'extrémité ar=2Z; elle semble alors se replier vers l'extrémité 

 j: = o et se superposer à elle-même, de sorte que son équation devient 



jr = A„[Ar+Ar'A-<"'-'>]. 



Nous admettrons que cette formule exprime la loi de conductibilité d'un 

 même magnétisme dans une barre de longueur 2/, comme elle la repré- 

 sente dans le cas où 1= co . 



» Mais, d'autre part, la courbe du magnétisme contraire partant de 

 l'extrémité x = 2/ sera, au signe près, égale à la précédente, et son équa- 

 tion se trouvera en remplaçant x par al — x, ce qui donnera 



• La différence / — /, représentera l'état magnétique de la lame; par consé- 

 quent l'équation générale des intensités dans un faisceau composé de 

 n lames d'épaisseur totale c, de largeur b, de longueur l sera 



ou bien, en remplaçant A„ et k„ par leurs valeurs, 



