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 étoile qui, d'abord de 3* grandeur, perdit peu à peu son éclat pour dispa- 

 raître à l'œil nu et ne se retrouver que vers la 6n du xvu* siècle. » 



PHYSIQUE. — Quatrième Note sur (es procèdes d'aimantation, • 

 par M. J.-M. Gacuaix. 



« Le procédé d'aimantation que l'on a coutume de désigner par le nom 

 de procédé de la double touche peut être analysé de la même manière 

 que celui de la simple touche. 



» Lorsque deux points M et M' d'un barreau AB d'acier ou de fer doux 

 sont mis respectivement en contact avec les pôles de deux aimants, l'un 

 austral, l'autre boréal, on peut toujours déterminer la distribution du ma- 

 gnétisme dans le barreau par la méthode des courants de désaimantation. 

 Supposons d'abord que les deux aimants, disposés perpendiculairement 

 à Taxe du barreau, aient leurs points de contact M et M' situés à des dis 

 tances égales du point milieu de ce barreau, et considérons eu premier 

 lieu la distribution du magnétisme temporaire. Cette distribution pourrait 

 être déterminée, au moins approximativement, au moyen des courbes qui 

 se rapportent aux cas précédemment examinés; supposons, en effet, qu'au 

 lieu d'établir simultanément le contact des deux aimants en M et en M', on 

 l'établisse successivement : on pourra déterminer les courbes de désaiman- 

 tation qui représentent le magnétisme développé par chacun des deux ai- 

 mants agissant séparément; maintenant, si l'on fait abstraction de la réac- 

 tion que ces aimants exercent l'un sur l'autre, il est clair que, pour obtenir 

 l'ordonnée de la courbe qui représente en un point donné le magnétisme 

 développé par le contact siuiullané des deux aimants, il suffira défaire la 

 somme algébrique des ordonnées qui représentent le magnétisme développé 

 par chacun deux . En opérant de cette manière, on obtient une courbe dont 

 l'ordonnée maxiina, que je supposerai positive, correspond au milieu du 

 barreau; cette courbe coupe l'axe des x en deux points situés symétrique- 

 ment en dehors des points M et M', s'abaisse au-dessous de cet axe, atteint 

 de chaque côté un maximum négatif beaucoup plus petit que le maximum 

 positif, puis se rapproche de l'axe des x à mesure que l'on avance vers les 

 extrémités du barreau. Maintenant, si l'on compare la courbe théorique 

 dont je viens d'indiquer la forme générale à la courbe qui représente réel- 

 lement la distribution du magnétisme pendant le contact simultané des 

 deux aimants, on trouve qu'elles ne présentent pas de différences très-im- 

 portantes. 



