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courant transmis, qui s'effectuait dans un sens variable; mais, au bout de 

 quelques secondes, un affaiblissement considérable du courant survenait, 

 et se continuait même après que la lampe avait été enlevée. Avec le fer 

 oligiste il est loin d'eu être ainsi : la déviation aurjmenle toujours, quelque 

 soit le bout de la pierre que l'on chauffe; et, si l'on interrompt le courant 

 transmis, on peut recueillir, en réunissant au galvanomètre les deux bouts 

 de la pierre, un courant énergique déterminé au sein de celle-ci, lequel n'est 

 pas un courant de polarisation, car il varie de sens suivant le bout de la 

 pierre qui a été chauffé en dernier lieu, mais qui est toujours dirigé, à 

 travers le circuit extérieur et le galvanomètre, de l'extrémité chauffée à 

 l'extrémité froide. Dans cette réaction produite par le chauffage, le courant 

 de polarisation dû à l'action électrostatique est donc annulé et fait place à un vé- 

 ritable courant thermo-électrique, qui naturellement doit changer de sens suivant 

 que c'est l'une ou l'autre des deux électrodes qui est chauffée. Ces courants sont 

 relativement énergiques, car, en chauffant pendant quelques secondes, sans 

 l'intervention du courant voltaïque, l'une de ces électrodes, il peut at- 

 teindre rapidement 90 degrés. On peut, d'un autre côté, l'annihiler égale- 

 ment très-rapidement et sans attendre que la pierre se soit complètement 

 refroidie, en chauffant l'autre électrode; et c'est même le moyen que j'ai 

 employé pour constater l'influence réelle de la chaleur dans ces sortes de 

 pierres. En effet, les courants thermo-électriques ne pouvant exister qu'en 

 raison d'une différence de température entre les deux extrémités de la 

 pierre, je pouvais de cette manière éliminer leur intervention et examiner, 

 en dehors de toutes causes perturbatrices, le rôle de l'action calorifique 

 dans la conductibilité de ces sortes de minéraux. C'est ainsi que j'ai pu re- 

 connaître que la déviation produite par le courant voltaïque, qui était au 

 début, avec une dérivation de 100 mètres, (iS"-! 1"), quand la pierre était 

 froide, devenait {35°-2']°) quand la pierre avait été alternativement 

 chauffée jusqu'à avoir une température uniforme. Dans ces conditions, 

 quand je chauffais la pierre à l'électrode positive, la déviation était portée 

 en quelques secondes de 27 à 34 degrés, et, quand j'éloignais la lampe, 

 elle revenait à 27 degrés en peu d'instants. En chauffant ensuite l'autre 

 électrode, l'augmentation d'intensité s'est effectuée de la même manière, 

 mais beaucoup plus vite, sans doute parce que le courant thermo-élec- 

 trique se trouvait alors développé dans le même sens que le courant vol- 

 taïque; mais la déviation revenait à son point de départ plus lentement. 

 Après l'interruption du courant voltaïque, le courant thermo-électrique 

 rémanent était encore de 19 degrés et dans le sens que devait lui donner 



