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 le dernier échauffement. Enfin, quand la pierre a été complètement re- 

 froidie, le passage du courant voltaïque a déterminé de nouveau la dévia- 

 tion (i3°-i 1°) primitivement observée, qui a atteint 12 degrés'au bout de 

 dix minutes, et le courant résultant de la pierre, qui n'était plus cette fois 

 un courant thermo-électrique, a fourni une déviation de (90°-55°), la- 

 quelle était encore de 11 degrés au bout d'une demi-heure. 



» Des effets analogues se sont produits avec le wolfram qui, ayant fourni 

 au début, avec une dérivation de 128 kilomètres, une déviation de(9o°-67°) 

 a provoqué, au bout d'une heure dix minutes, un courant de polarisation 

 de (io°-S°), lequel était encore de 5 degrés au bout de dix minutes. Or, 

 cette pierre étant chauffée à l'électrode positive, l'intensité du courant s'est 

 élevée à 79 degrés en quelques secondes, et à 90 degrés en chauffant l'autre 

 électrode. Pour constater l'influence des effets thermo-électriques, j'ai in- 

 terrompu le courant, et, après avoir réuni la pierre au- galvanomètre, j'ai 

 pu constater, en chauffant allernativement les deux électrodes, des cou- 

 rants thermo-électriques inverses, tout aussi énergiques que ceux déierminés 

 avec la pierre précédente, et qui disparaissaient avec le refroidissement de 

 la pierre. Le fer magnétique (FeO -h Fe* O') est exactement dans le même 

 cas que les deux pierres dont il vient d'être question, seulement les effets 

 électrotoniqiies l'emportent alors sur les effets thermo-électriques, et le cou- 

 rant de polarisation dure beaucoup plus longtemps. 



Le mispickel ou fer sulfo-arséniuré, dont la résistance représentait 32 ki- 

 lomètres, a présenté encore des effets analogues, quoique moins accentués; 

 mais les courants thermo-électriques produits se développaient dans un 

 sens inverse, c'est-à-dire étaient dirigés de la partie froide à la partie 

 chaude. 



11 Quand les minerais métalliques ont une grande conductibilité, comme 

 la galène, la marcassite, la pjroUisite, etc., dont la résistance ne dépassait 

 pas, dans les échantillons expérimentés, 700, 3oo et i5o mètres de fil té- 

 légraphique, le courant transmis varie peu en intensité, et ne fournit jamais 

 de courant de polarisation, quelle cpte soit la durée de sa fermeture. La conduc- 

 tibilité métallique devient alors prépondérante, et les effets propres aux 

 substances métalliques doivent s'y montrer plus ou moins. La chaleur di- 

 minue alors la conductibilité de la pierre, comme elle le fait pour les métaux, 

 et les courants thermo-électriques qui résultent de réchauffement des élec- 

 trodes ne suffisent pas pour changer les conditions de transmission qui ont 

 été faites au courant voltaïque. Il est vrai que la partie de courant qui passe 

 par le galvanomètre est alors si faible, à cause de la dérivation, qu'il fau- 



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