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 reconnaît qu'ils sont doués de la continuité qui fait défaut dans les expé- 

 riences de MM. Fairbairn et Tate, et même dans celles de M. Hirn. Des 

 densités on passe aisément aux volumes spécifiques, et, joignant à ces don- 

 nées la chaleur spécifique de la vapeur d'eau due à M. Regnault, on a tous 

 les éléments nécessaires pour appliquer au calcul de m les formules de la 

 Thermodynamique : volumes spécifiques 



Températures. Densités. calculés. 



120° 0,625 I ,7833 



i3o° 0,621 1,8395 



iSo" 0,6198 1,9347 



200° 0,6193 2,1874 



25o° -. 0,6182 2,3987 



» J'ai omis les températures inférieures à 120 degrés, pour in'éloigner 

 à dessein de la température de saturation. 



» Le volume spécifique est fonction de la température et peut se repré- 

 senter par cette équation parabolique 



V = 1,3656 + o, 0032864^ -+- o,ooooo3384<', 



d'où l'on déduit 



— = 0,0032864 -H o,ooooo6768<. 



» L'équation qui exprime la détente élémentaire sans variation de cha- 

 leur est de la forme 



IJ.dp -h vdv = o; 



en utilisant les relations bien connues dues à sir William Thomson, on 

 trouve 



par suite 



M [4; +«■('!)']''/' --''''=''■ 



c. A, T ayant les significations connues. 



» I,e coefficient différentiel ^ représente, dans la formule précédente, 



le rai)port de la variation infiniment petite de volume à la variation infini- 

 ment petite de pression à températiue constante. Or, d'après M. Hirn, la 

 loi de compressibilité de la vapeur d'eau surchauffée ne s'éloigne pas sen- 



C.K., 1875, 2' Semestre. (T. LX.XX.1, N» 14.) 77 



