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à [iS^-S"). La chaleur ne ilétniit donc pas complètement la disposition électrique des élec- 

 trodes qui les rend aptes à développer les courants de polarisation. 



» Toutes ces expériences ont été répétées un grand nombre de fois, et 

 les résultats se sont toujours produits dans les mêmes conditions; ils ne 

 peuvent donc pas être considérés comme des effets accidentels et particu- 

 liers. Ces effets ont d'ailleurs une certaine analogie avec ceux nui se 

 manifestent dans les bouteilles de Leyde à armatures mobiles, et, avec un 

 peu d'imagination, on pourrait même les rattacher aux effets de phospho- 

 rescence qui, en rendant certains corps aptes à faire vibrer la lumière qui les 

 a impressionnés, continuent l'action exercée par elle, après qu'elle a cessé 

 de les éclairer. Il est certain que la théorie des vibrations pourrait, mieux 

 que l'hypothèse d'une polarité électrostatique, rendre compte de Faction 

 électrique localisée sur les électrodes, action qui, quoique développée au 

 sein même d'un corps bon conducteur, ne peut se communiquer aux 

 pinces métalliques qui les touchent, qui échappe aux effets de la chaleur 

 et qui ne disparaît, quoi qu'on fasse, qu'au bout d'un temps souvent très- 

 long; d'un autre côté, cette solidarité d'action entre le diélectrique et les 

 électrodes, qui est nécessaire au développement du courant de polarisation, 

 ne pourrait-elle pas entraîner l'idée d'un synchronisme de vibrations qui 

 ne peut exister entre deux corps que quand ils ont été soumis à l'influence 

 d'une même cause excitatrice?... Quoi qu'il en soit de ces hypothèses, on 

 peut conclure des expériences précédentes que les effets de polarisation ne 

 peuvent être complets qu'avec le concours d'électrodes électrisées, et, 

 quoique ce soit le diélectrique qui joue le principal rôle, puisqu'il peut réagir 

 comme un générateur électrique, ce sont tes électrodes qui déterminent la direc- 

 tion du courant de polarisation ; car on a vti que, malgré l'intervention des 

 polarités inverses de la pierre, le courant de polarisation reste toujours 

 dans le même sens, tant que les électrodes restent en comnnmication avec 

 les mêmes bouts du fil galvanométrique. Cet effet s'explique d'ailleurs 

 facilement, si l'on considère que le courant de polarisntion, dû à l'action 

 électrotonique, est un simple courant de décharge qui, s écoulant à la fois à 

 travers le diélectrique et à travers le circuit métallique, peut se propager dans le 

 même sens dans les deux parties opposées du circuit entier. Comme les diélec- 

 triques, y compris même le silex d'Hérouville, sont trés-résistants (l'échan- 

 tillon du silex essayé représente, comme on l'a vu, une résistance de 

 2o32 kilomètres), la décharge se fait de préférence k travers le circuit du 

 galvanomètre qui ne présente qu'une résistance de ^33 kilomètres, et le 

 courant marche à travers celui-ci de l'électrode positive à l'électrode 



