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 tude où la pression commune deviendra H,, doit être à peu près 



.. r H, -4- n\\„ I — A ,^- 



TT 



OU au moins y, =y„— ^' En réalité, dans l'alniosphère, la tension/, de la 

 vapeur d'eau dans les couches supérieures est toujours beaucoup plus 



TT 



basse que /„ rj^- Les vapeurs aqueuses des couches inférieures doivent, en 



Ho 

 conséquence, se précipiter vers les couches supérieures, de même qu'un 

 gaz, possédant une élasticité donnée, se précipite dans un autre espace où 

 la pression est moins grande. La théorie et l'expérience démontrent que, 

 dans ce cas, il y a dans cet espace une élévation de température, tandis 

 qu'il se produit un refroidissement correspondant dans l'espace primiti- 

 vement occupé par le gaz. Je n'insiste pas davantage sur cette première 

 source de chaleur, parce qu'elle ne doit fournir, comparativement à la 

 seconde, que peu de chaleur. Je compte revenir une autre fois sur ce sujet, 

 car il explique beaucoup de phénomènes atmosphériques, et démontre l'in- 

 stabilité persistante des couches d'air. 



» Les vapeurs aqueuses de la couche inférieure, en se précipitant vers 

 le haut et en se dilatant, se refroidissent et passent à l'état liquide ou 

 solide, en mettant en liberté ce qu'on appelle leur chaleur latente. C'est 

 ainsi que se produisent les nuages, et l'on voit que la principale source 

 de la chaleur des couches supérieures peut aisément être soumise au 

 calcul. 



)) Pour simplifier le premier calcul, admettons que toutes les couches 

 soient saturées d'humidité. Une telle supposition tendrait à donner, pour t^ , 

 d'une part, une valeur calculée un peu trop élevée, parce que la satura- 



( * ) L'équation différentielle hypsométrique doit être appliquée séparément pour chacun 



des gaz qui composent le mélange, c'est-à-dire pour l'air sec et pour la vapeur d'eau. 



const. (i -H a.t) ^ „ const. (i + a'] , ^ „ , . , 



Par conséquent, — ùz^ o H = — df, a ou, en intégrant entre 



les limites H», H, (les pressions de l'air sec, qui sont presque égales aux pressions de l'air 



/ H 



humide) et/,,/", (les pressions des vapeurs d'eau), on voit que /« =: -" = A//i — , 



. . A(H.-H,) /.-/; , , , , 



ou tres-approximativement —^ — — = -: -z: ; on a donc la formule que je viens de 



Hj ■+- H| 7(1 -I-/1 



donner. Ainsi, si l'élasticité de la vapeur/„= 10""", pour la pression H„ = '360, l'élasticité 



de la vapeur, pour la pression H, =: 38o, serait /, = 6,6 (A ^ 0,623), si la vapeur aqueuse 



était un gaz permanent. 



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