( ii84 ) 

 tion complète des couches inférieures est rare (*); d'autre part, une valeur 

 un peu trop basse, parce que la fraction de saturation des couches supé- 

 rieures, tout en croissant d'abord un peu, diminue ensuite, comme les 

 aéronautes l'ont constaté(**). Nous ne nous éloignerons donc pas beaucoup 

 de la réalité en admettant, pour simplifier, que /", n'est fonction que 

 de la température seule i, et est indépendante de la pression H, ou de la 

 hauteur z,. La théorie mécanique de la chaleur conduit à l'équation diffé- 

 rentielle entre l'accroissement de chaleur DQ acquis par i kilogramme 



d'air, l'accroissement 3t de température absolue (t== - 4-^) et l'accrois- 

 sement 311 de la pression : 



(2) i\Q=:C<>r-{C-c)~m, 



où = 0,2376, c =o,i685 sont les deux capacités calorifiques de l'air (***). 

 Si nous appelons R la chaleur que dégagerait i kilogramme d'air humide 

 par la condensation de son humidité, nous aurons ainsi ?R et DQ, car 



(3) 3Q = _5R 



» La valeur de R est égale à p.r, en appelant /- la chaleur latente des 

 vapeurs, savoir 



( 606,5 — o,']C, lorsque les vapeurs passent à l'état liquide, 



j 685,7 — o>2?, » „ solide, 



et p le poids de vapeur contenue dans i kilogramme d'air, savoir 



^ H-(i-A)/' 



OU bien, comme le rapport - entre l'élasticité de la vapeur et la pression 



de l'air ne varie que peu, et est toujours assez petit, on a très-approxima- 

 tivement 



/J = 0,629^. 



(*) M. Plantamour, en 1870, a vu pourtant, à Genève, igS fois la saturation complète. 

 (**) Ainsi M. Glaisher (i864) •■» trouvé : 



Aux hauteurs 3 03 10 15 20 mille pieds anglais. 



Vapeurd'eaupour.oo.... I ^9 '' ^9 f^ 44 33 par un ciel serein, 



I 74 7^! 74 48 Sg 2g par un ciel couvert, 



(*'*) L'équation (l) se déduit de l'équation (2), en supposant JQ = o. 



