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La vibración incidente OP, cuya amplitud se toma por unidad, 

 se descompone , al atravesar la primera lámina de cuarto de onda, 

 en otras dos, según sus ejes de elasticidad Oa y Oc, cuyas amplitu 

 des son : 



« = cosa = eos 45° = — ^r- 



1 



q = sena = sen 45° = 



V5' 



de modo que p = q. 



La primera vibración sufre el retardo r„, j Ja segunda, el r^. Pe- 

 netran estas vibraciones en la segunda lámina de cuarto de onda, 

 colocada debajo del analizador, sin que experimenten desviación en 

 sus direcciones, puesto que los ejes de elasticidad en ambas láminas 

 son paralelos ; sus amplitudes seguirán siendo p, q , y p = q. 



La primera vibración, paralela á Oa, experimentará en la segunda 

 lámina el retardo r^', de modo que el retardo total será r„ -\- re'. El 

 retardo total de la segunda vibración paralela á Oc, será r^ + »'o' ; y 

 como , según se ha demostrado anteriormente , ?•'„ + ^c == ^'e + ''o' , 

 los retardos de las dos vibraciones perpendiculares, al salir de la se- 

 gunda lámina, serán iguales y también sus anomalías. 



Cuando en dos vibraciones rectilíneas perpendiculares » — 'I' = O, 

 como en el caso actual, la vibración resultante es rectilínea (16), y 

 su ecuación la siguiente : 



y siendo en este caso 



P 1 



p 

 i=p; y = j^- 



Esta ecuación es la de una linea recta, cuyo coeficiente angular ó 

 tangente del ángulo que forma con el eje de las a;, ó línea Oa, es 



P 

 ■ — = 1. Si se designa por í ese ángulo, 



tan . ¿ ^ 1 ; ¿ = + 45°. 

 La resultante forma, pues, con el eje de las x, ó con Oa, un án- 



