— 49 — 



adopta por unidad , se descompone en las dos perpendiculares, según 

 los ejes de elasticidad, con las amplitudes, 



p = eos a 

 q = sen a. 



Siendo diferente la elasticidad en las direcciones de esas vibracio- 

 nes, las velocidades de propagación de los movimientos vibratorios 

 serán diferentes, y también los retardos que adquieren con respecto 

 á la propagación en el aire. Llamando >•„ al retardo de la vibración 

 p, contraído al atravesar la lámina birrefringente, y r^ al de la q, 

 sus anomalías respectivas , serán : 





y siendo esas anomalías diferentes, por serlo r^j r^, la vibración 

 resultante será elíptica (13). Las ecuaciones de sus vibraciones axiles 

 serán : 



x = A . sen2it — 

 T 



?/ = 5.cos27c — . 



•^ rp 



Sustituyendo los anteriores valores de a , <!¡i en las ecuaciones (31) 

 y (32), se obtiene: 



{A -\- B)^ = 1 -\- sen2a . sen2Tr ^o — ^. . ^35^ 



A 



{A — B)^=l — seD2a . 3ei^27: '"» ~ ^'' ; (36) 



Según lo deducido anteriormente (18), si .á y Sson del mismo sig- 

 no, la vibración elíptica será dextrogira, y si de signo contrario, 

 levógira. 



Para que A y B sean del mismo signo, es preciso que [A -f- B)^ 

 > {A — B)^; y, por consiguiente, que en las ecuaciones (35) y (36) 



