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Siendo a ,/>, c las magnitudes de los ejes de este elipsoide, su 

 ecuación, referida á ellos, seril: 



x^ rfi í'^ 



— - + 4r + ^- = l; elipsoide PPi (fig. 16). 

 a^ O" c^ 



Dada la dirección de un rayo luminoso que atraviesa un medio 

 birrefringente, el plano tiormal determina en el elipsoide principal una 

 sección elíptica cui/os ejes son los valores de las velocidades de propaga- 

 ción de los dos raijos que origina la birrcfringencia. 



Esta propiedad importante se utiliza para trazar la superficie de 

 onda del medio birrefringente. 



Si se traza otro elipsoide cuyos ejes tengan valores inversos de los 

 del elipsoide principal, se obtiene el denominado elipsoide inverso de 

 elasticidad. Sus ejes coinciden también con los de los otros elipsoides; 

 pero sus magnitudes son: 



_1 j_ _1 

 a' b' o' 



y su ecuación , referida á los ejes , 



a^x^ + b^y^ + c^"z^ = l; elipsoide EE^ (fig. 16) . 



El plano tangente á ese elipsoide, en el punto de intersección con 

 la línea correspondiente OB (flg. 16), es normal al radio vector O A 

 del elipsoide de las fuerzas elásticas. 



El plano normal á un rayo que penetre en un medio birrefringen- 

 te , y que pase por el centro del elipsoide inverso de elasticidad , pro- 

 duce en éste una sección que, en el caso general, es una elipse. En 

 los dos rayos en que el primitivo se subdivide, las vibraciones se 

 efectúan paralelamente á cada uno de los ejes de dicha elipse , los 

 cuales se denominan ejes de elasticidad de la sección. 



27. Las direcciones de los ejes de los tres elipsoides son las lí- 

 neas de máxima, media y mínima elasticidad del medio birrefrin- 

 gente, que se denominan ejes principales de elasticidad. 



Hemos establecido anteriormente (23) el principio de que las ve- 

 locidades de propagación del movimiento vibratorio son proporcio- 

 nales á las raíces cuadradas de las fuerzas elásticas que se desarro- 

 llan en la dirección de las vibraciones. A la que se desarrolla en la 



