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diferente velocidad (ÍB), y los retardos contraidos al atravesar el 

 medio serán diferentes, y, por consiguiente, también las anomíilías. 

 Eu ese caso, no pueden producir una resultante rectilínea (13), y 

 los dos movimientos vibratorios se propagan independientemente. 

 En otro instante, la molécula O será obligada á vibrar en otra di- 

 rección que forme con aa' un ángulo mayor que la recta ce'; este 

 movimiento se descompondrá, de igual manera, en otros dos, según 

 aa' y bb'; pero la vibración componente, según bb', tendrá mayor 

 amplitud, y, como consecuencia, mayor intensidad (10) que anterior- 

 mente. En resumen: un rayo de luz ordinaria, en el cual las direc- 

 ciones de vibración cambian muy rápidamente, y que penetra en 

 un medio anisotropo, se subdivide en otros dos: uno, cuyas vibracio- 

 nes se efectúan en la dirección de la máxima elasticidad en el plano 

 normal al rayo, con intensidades variables; máxima cuando el rayo 

 de luz ordinaria vibra en la dirección aa', é igual á cero cuando lo 

 hace según bb'; y el otro, que produce vibraciones constantemente 

 paralelas á bb', con intensidades inversas de las del primer rayo. 

 Pero en ambos estos cambios de intensidad se verifican con rapi- 

 dez tan grande, que la impresión que producen en la vista es la de 

 una intensidad media, mitad de la que poseía el primitivo rayo de 

 luz ordinaria. Puede establecerse asi la siguiente ley: 



Cuando un rayo de lux. ordinaria penetra en un medio anisotropo, se 

 descompone en otros dos de lux polarizada , cuyas vibraciones son res- 

 pectivamente perpendiculares , y que están dotados de diferente velocidad 

 de propagación pero de igual intensidad. 



Por la propiedad que tiene el rayo incidente de dividirse en otros , 

 dos al penetrar en esa clase de medios , se llaman éstos birrefringen- 

 tes, en contraposición á los isótropos ó monorrefringentes. 



20. Elipsoides de elasticidad óptica. — Si se desplaza una molécula 

 de éter, O (fig. 16), de su posición de equilibrio, en la dirección 

 OB, hasta el punto B, se desarrolla en los medios birrefringentes 

 una fuerza elástica cuya dirección, en el caso general, no coincide 

 con OB, sino con otra recta, tal como la O A, y cuya intensidad re- 

 presentamos por la magnitud AO. Si el punto B describe una esfera, 

 el A engendra una superficie que el cálculo demuestra ser un elip- 

 soide de tres ejes, denominado elipsoide de las fuerzas elásticas. Las 

 rectas O A, OB se llaman correspondientes. Los tres ejes de ese elip- 

 soide tienen la propiedad de que el desplazamiento de la molécula 

 O, que se verifique paralelíimente á ellos, origina fuerzas elásticas 

 en la misma dirección que dichos ejes, es decir, que las líneas corres- 

 pondientes coinciden. 



