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tangente del ángulo i" que forma el radio vector de la molécula vi- 

 brante M.2 (fig. 13), que en el primer cuarto de periodo recorre el 



cuadrante BM^A'. 



fí 1 

 Cuando ¿ = O , tan¿" = — = — co ; i" = — 90°- 



^ tan27r — 

 T 



La molécula vibrante se hallará en B en el origen del tiempo- 

 Guando ¿ aumenta, el valor negativo de tan ¿" disminuye, y tam- 

 bién el del ángulo i" , cuyo límite es cero. La molécula vibrante se 

 mueve, pues, de J5 á A' con movimiento levógiro. 



Cuarto caso. — Durante el primer cuarto de periodo son: y negati- 

 vo, X positivo. 



Se demostrada de un modo análogo al empleado cr los casos an- 

 teriores que en el origen del tiempo la molécula vibrante se halla 

 en B' , j se mueve hacia A, cuando t aumenta, con movimiento le- 

 vógiro. 



De la anterior discusión respecto al sentido del movimiento en 

 una vibración elíptica , se deduce la siguiente regla : 



Cuando en las ecuaciones de las vibraciones axiles de una elíptica, los 



coeficietites de sen 2^ - — y de cos2ir' — son de igual signo, la vibración 



elíptica es dextrogira, y si tienen signo contrario, levógira. 



La misma regla se aplica á las vibraciones circulares. 



19. Descomposición de una vibración elíptica en dos vibraciones cir- 

 culares de movimiento inverso. — Consideremos una vibración elíptica 

 cuyas componentes axiles tienen las siguientes ecuaciones : 



x^ A sen 2- — 

 T 



w = 5cos2- — . 



Ay B son las amplitudes de esas componentes. 



Podemos suponer que la vibración x se descompone en otras dos 

 en la misma dirección, cuyas amplitudes sean p, p', y estén dota- 

 das de la misma anomalía que la x Según lo expuesto en el párrafo 

 (11), cuando la diferencia de anomalías es igual á cero, como en el 

 caso actual, la amplitud de la resultante es la suma de las de las 

 componentes, luego 



A = p+p'; 



