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En uno y otro caso, las ecuaciones de las trayectorias correspon- 

 den á líneas rectas, y, por consiguiente, la vibración elíptica se ha 

 convertido en rectilínea. En el párrafo (12) hemos considerado el 

 caso particular en que o — ¿ = 0. 



Puede establecerse, reciprocamente, que una vibración rectilínea 

 puede descomponerse en otras dos perpendiculares , cuyas anomalías sean 

 iguales ó difieran en un número entero de semicircunferencias. 



Cuando la ecuación de la línea recta es, 



1 



y= — — ^» 

 p 



^es el coeficiente angular ó tangente del ángulo que la resul- 



P 

 tante rectilínea forma con el eje de las x. En el caso actual, dicha 

 tangente es negativa, y también lo será el ángulo, ó bien excederá 

 éste de 90°. Por consiguiente, la dirección de la vibración resultante 

 atravesará los cuadrantes /> O F' y qOX' (fig. 10). 

 Cuando la ecuación de dicha resultante es : 



9 

 = — X, 



P 



atravesará los cuadrantes pOY, X' OY'. 



17. Vibraciones circulares. — Cuando los ejes A, B, de la elipse 

 vibratoria son iguales, ésta se convierte en un circulo, y las compo- 

 nentes, según dichos ejes, tendrán las siguientes ecuaciones: 



,, t 

 x = r . sen 2- — , 



1 

 y ^r . cos2it — , 



siendo r el radio de la vibración. 



Una molécula animada de movimiento vibratorio circular de ra- 

 dio r, describe la circunferencia correspondiente á ese radio, duran- 

 te el tiempo I del periodo , con movimiento uniforme. 

 Se origina una vibración circular, del modo siguiente: 

 Supongamos que la vibración rectihnea Om (fig. 10), se descom- 



