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que, en ese mismo tiempo, el movimiento ondulatorio no llega más 

 que hasia C en otro medio. Asi, MD — ]\ÍC= r representa la dife- 

 rencia de marcha originada durante el tiempo t, por efecto de propa- 

 garse aquól en un medio menos eiásíico que el aire , en vez de ha- 

 cerlo en éste. Estas diferencias de marcha se expresan en múltiplos 

 enteros ó fraccionarios de >, longitud de onda en el aire, denominán- 

 dose también retardos. Designando por V, V, respectivamente, las 

 velocidades de propagación en el aire y en el medio menos elástico, 



MD=V.ti 



\MD — MC = r = t{V— V). 

 MO = V' .t) 



Siendo V — V constante , se deduce que aumenta r á medida que 

 es mayor t, y, por consiguiente , tiene un valor variable. 



Si durante el tiempo t se ha propagado el movimiento vibratorio 

 á una distancia igual al espesor e de un medio menos elástico que 

 el aire, y después penetra en éste, el valor de r permanecerá ya 

 constante y será igual al retardo adquirido al atravesar el espe- 

 sor e de aquel medio. 



Si en ia ecuación (4) se hace 2-re— = <p , á cuyo valor angular se 

 le da el nombre de anomalía, resultará: 



x^p .senVlTz — — « J; (5) 



II. — Aplicación de las leyes del movimiento vibratorio ondulatorio 

 á la teoría de la luz. 



9. Las leyes del movimiento vibratorio ondulatorio tienen apli- 

 cación inmediata á la teoría de la luz, la cual explica todos los fe- 

 nómenos luminosos conocidos hasta ahora. Iniciada por el holandés 

 Huygheus, pero sin adquirir su completo desarrollo hasta principios 

 del siglo pasado, merced á los trabajos de Fresnel, está fundada en 

 la hipótecis de que el espacio y todos los cuerpos que en él se en- 

 cuentran se hallan ocupados por una sustancia eminentemente elás- 

 tica, á la cual se ha llamado éter, y que ia luz se produce y trans- 

 mite siguiendo las leyes del movimiento vibratorio -ondulatorio de 



