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 Llevando este último valor de t' á la ecuación (2), resulta: 



p. sen ^2. ^-2^-^! (3) 



Siendo T el período de la vibración, y propagándose el movi- 

 miento vibratorio, durante ese tiempo, una longitud de onda, cuyo 

 valor en el aire designaremos por X , se puede establecer la siguiente 

 igualdad: 



y como se ha adoptado V por unidad , 



A = r. 



Será, pues, licito escribir la ecuación (3) en esta forma: 



a:==2j.senÍ27i-— — 2-y J; (4) 



Dedúcese de los razonamientos y cálculos precedentes, que la 

 ecuación (1) que hemos aplicado á vibraciones rectilíneas que se 

 efectúan en el aire, debe íra,nsrormarse en la (4) para las que se eje- 

 cutan en otro medio de menor elasticidad, en cuya ecuación se in- 

 troduce ua nuevo elemento, r, cuya significación vamos á hallar. 



En la ecuación (4) r= MD — MC, es la diferencia entre las pro- 

 pagaciones del movimiento vibratorio en el aire, en los tiempos t y 

 t — t' , ó sea, cuando la molécula vibrante pasa por los puntos 6 y a 

 de su trayectoria. Se admite que, en medios de diferente naturaleza, 

 el movimiento vibratorio se propaga hasta el mismo punto cuando 

 la molécula vibrante, origen de dicho movimiento, ocupa la misma 

 posición en su trayectoria; de modo que si cuando en el aire pasa 

 por b, el movimiento se ha propagado hasta C , en otro medio, al ocu- 

 par la molécula vibrante la misma posición b , el movimiento ondu- 

 latorio habrá llegado al mismo punto C. 



Se infiere de lo anteriormente expuesto, que un movimiento vibra- 

 torio se propaga en el aire hasta el punto D, durante el tiempo t, y 



