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que es la ecuación de los espacios, deducida anteriormente para un 

 niedio cualquiera que podemos suponer que es el aire. Si la molécula 

 ^^ vibra ahora en otro medio dotado de menor elasticidad, la dis- 

 tancia recorrida por ella en el tiempo t será menor que Ma, por 

 ejemplo, Mb, y es evidente que ese desplazamiento corresponde al 

 originado en el primer caso (cuando el medio era el aire) durante el 

 tiempo t — f, llamando t' al invertido por la molécula vibrante en 

 recorrer el espacio ba. Así, el valor del referido desplazamiento 

 estará expresado por la ecuación : 



x = p . sen 2 TI = /^ . sen \ 1- — — 2 u — 



V T } ' \ T T 



que se deduce de la (1) sustituyendo t por t — t' . 



Para hallar el valor de t' considérese nuevamente que el medio 

 es el aire, suponiendo, además, que mientras la molécula vibrante 

 recorre el espacio Mb en el tiempo t — t', se ha propagado el movi- 

 miento vibratorio hasta el punto C, y que, del mismo modo, mien- 

 tras llega á « en el tiempo t, se propaga hasta D. Siendo estos mo- 

 vimientos de propagación uniformes, se puede establecer la propor- 

 cionalidad entre los espacios y los tiempos , y asi : 



MD :MC::t:t — t'; MD — MC = r:MD::t' :t; 



r . t 



t' ■ 



M.D 



MD es la distancia á que se ha propagado el movimiento vibratorio 

 en el aire, durante el tiempo t; de modo que designando por V la 

 velocidad de propagación en ese medio , 



MD =V.t. 



Haciendo V^ 1 ; MD = ¿_, valor que sustituido en el de f le con- 

 vierte en 



t' = r. 



