cío dos veces mayor, pero con doble velocidad, y, por tanto, en 

 igual tiempo; lo que equivale A decir: la duración de la vibración es 

 independiente de su amplitud. 

 3. Si suponemos en reposo una serie rectilínea de moléculas , a, 



b, c... (fig. 1), que podemos coosiderar 

 a. í c j como puntos materiales, estarán en equi- 



librio todas las fuerzas atractivas y repul- 

 sivas á que están sometidas. Si la molé- 

 cula a es separada del punto que ocupa 

 por una fuerza extraña, se alterará el 

 Figura 1. estado de equilibrio; pero como la fuer- 



za atractiva entre las moléculas a y 6 es 

 superior al choque experimentado por la primera, la molécula a, en 

 su nueva posición a, será atraída por b y ésta por a. Mas al movi- 

 miento de la molécula b en la dirección bo! se opone la atracción 

 que sobre ella ejerce la molécula c; de modo que b seguirá la direc- 

 ción de la resultante de ambas fuerzas atractivas , y se moverá pa- 

 ralelamente k aa , Y ^^^ sucesivamente todas las demás moléculas. 

 Cuando el movimiento se ha propagado hasta la molécula m (figu- 

 ra 2), por ejemplo, y ésta empieza el suyo, la linea recta de molé- 

 culas se ha transformado en una onda, compuesta de dos mitades 

 iguales, una convexa y otra cóncava. El movimiento de esa clase 

 se llama ondulatorio, y la distancia am h que se ha propagado du- 

 rante el tiempo que la primera molécula ha invertido en una vibra- 



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4- . . 7 



Fignra 2. 



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ción completa, longitud de onda, que se designa por X. En la onda 

 dibujada en la figura 2.* están representadas, unas al lado de otras, 

 todas las fases de vibración por las que sucesivamente pasa una mo- 

 lécula en el período de una vibración completa. Todos los puntos que 

 distan entre sí media longitud de onda se hallan en opuesta fase. 



4. Según se ha manifesiaáo anteriormente^ la curva del movi- 

 miento ondulatorio representa todas las posiciones por las que pasa 

 una molécula vibrante durante un período. Asi, en la dibujada en 



