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período que ellas, de la misma amplitud y que se ejecuten en 

 opuesto sentido, es decir, que posean fases opuestas. Para que se 

 realice esta última condición es preciso que su retardo relativo 



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/'o — f'e^ T- ^ ('"')) en cuyo caso la diferencia de sus anomalías será: 



9 — ■^' = •2- =7:; cos(-^ -c') = — 1; 



y, por consiguiente, la amplitud de la resultante será (11 ): 



pero como hemos supuesto que las amplitudes de estas componentes 

 son iguales , 



y la intensidad de la resultante será igual á cero. 



Una de esas vibraciones que se efectúan en opuesto sentido la su- 

 ponemos , además , retrasada con respecto á una de las vibraciones 



N'N' , — T; es decir, que cuando la molécula vibrante que sigue su 

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impulso está todavía en el origen O, debe estar ya en a obedecien- 

 do á uno de los movimientos vibratorios que se efectúan en la di- 

 rección OjV. En estas condiciones, si se combina una de las vibra- 

 ciones Oa con la O A, resultará una vibración circular dextrogira, 

 y otra levógira si se combina la segunda cuya amplitud es Oa y 

 la OB. Se sabe que en una vibración circular el movimiento de la 

 molécula vibrante es uniforme al recorrer su trayectoria, la veloci- 

 dad es igual en todos los momentos á la circunferencia de la tra- 

 yectoria dividida por el período de la vibración y tiene una direc- 

 ción tangencial. 



Para demostrar que las dos vibraciones circulares producen siem- 

 pre una rectilínea en la dirección NN' , supongamos que dos molé- 

 culas vibrantes parten en el mismo instante del punto a, recorrien- 

 do en sentido inverso la circunferencia trazada en la figura 33. 

 Como la velocidad es igual en ambas, puesto que son iguales los ra- 

 dios de las trayectorias y los períodos de vibración, recorrerán en 

 igual tiempo espacios iguales, y al cabo del tiempo t habrán lle- 

 gado á los puntos eje, que satisfacen á la condición de que 



