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porcional al grueso de la placa de cuarzo. Valiéndose de la sensibi- 

 lidad de la tinta de paso , se puede raedir la rotación de un color de- 

 terminado del espectro, sin necesidad de recurrir á una luz homogé- 

 nea ó monocromática. Para ello se empieza por cruzar á ángulo 

 recto las secciones principales del polarizador y analizador antes de 

 intercalíir la placa de cuarzo ; después de colocada ésta se hace gi- 

 rar al analizador á la derecha ó á la izquierda, según el sentido de 

 la rotación del cuarzo , hasta que se produzca la tinta sensible , en 

 cuyo caso la dirección de vibración del amarillo medio es perpen- 

 dicular á la sección principal del analizador. El giro de éste, desde 

 su primitiva posición , medirá la rotación de la dirección de vibra- 

 ción del amarillo medio producida por la placa de cuarzo que se 

 examina. Conocida ya la rotación para el amarillo medio , la que co- 

 rresponde á otro cualquier color, de longitud de onda X, se puede 

 calcular aplicando la cuarta ley de Biot (.55). 



Es preciso advertir que si la luz incidente está coloreada, ó el 

 cuarzo presenta algún color, el máximum de intensidad luminosa no 

 corresponde al amarillo medio, y, por consiguiente, la tinta sensible 

 difiere de la que se produce con luz blanca. 



II.— Teoría de Fresnel sobre la polarización rotatoria. 



58. Poco tiempo después del descubrimiento de los fenómenos 

 de la polarización rotatoria en el cuarzo , Fresnel halló su interpre- 

 tación en la teoría de las ondulaciones. La explicación dada por él 

 reposa sobre el hecho de que un rayo polarizado circularmente 

 atraviesa sin alteración una placa de cuarzo en la dirección del eje. 

 Un rayo polarizado circularmente es la resultante de dos rayos po- 

 larizados rectilíneamente, con vibraciones perpendiculares, y que 



presentan un retardo relativo de — T (17) ó una diferencia de 



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marcha de — /. : la lámina de cuarzo hace girar una misma canti- 



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 dad el plano de polarización de esos rayos componentes, están, por 

 consiguiente , polarizados á ángulo recto al salir de la lámina y su 

 diferencia de marcha no ha sido alterada, pues atraviesan el cuar- 

 zo en la dirección de su eje óptico. Al salir, su resultante será, pues, 

 un rayo circular. Para explicar las particularidades que ofrecen los 

 fenómenos de la polarización rotatoria, basta admitir, como lo ha 

 demostrado Fresnel, que los rayos circulares dextrogiros y los levo- 

 giros atraviesan una lámina de cuarzo en la dirección del eje óptico 



