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greciendo sus caras laterales, el rayo ordinario será absorbido por 

 ellas y sólo se transmitirá el extraordinario, cuyas vibraciones se 

 efectúan en el plano de la sección principal, normalmente á dicho 

 rayo, el cual está asi polarizado rectilíneamente. 



Las anteriores deducciones se fundan en el supuesto de que para 

 todos los rayos, cualquiera que sea su incidencia sobre la capa de 

 bálsamo, el rayo extraordinario tiene un índice inferior al de este 

 último medio, y no puede, en consecuencia, experimentar la re- 

 flexión total; pero cabe que eso no se realice siempre, pues variando 

 el índice del rayo extraordinario con su inclinación respecto al eje 

 óptico, desde 1,483 á 1,G58, puede adquirir un valor superior á 1,549, 

 índice del bálsamo ; y entonces , para ángulos de incidencia mayores 

 que el ángulo límite correspondiente, también el rayo extraordina- 

 rio se reflejará totalmente. Hállase, por el cálculo, que el valor de ese 

 ángulo límite para el rayo extraordinario es de 87°, 52'; y como para 

 el ordinario tiene un valor de 69°, 06', 30", dedúcese que el cono de 

 rayos que puede utilizarse en el prisma de Nicol tiene, dentro del 

 espato, un ángulo de 18°, 46', que es la diferencia entre aquéllos, ó 

 que el campo de luz polarizada empieza á 2°, 08' de la capa de bál- 

 samo y termina á los 20", 63', 30" de la misma. El rayo que forma 

 este último ángulo con la capa de bálsamo cae sobre la cara supe- 

 rior del prisma formando un ángulo de incidencia de 9°, 08', 30", y 

 al salir al aire, el ángulo con la normal á la cara de emergencia se 

 puede determinar por la siguiente fórmula : 



senr = sen¿ x 1,658; 



de la cual se deduce que 



r = 15°, 16', 20", 



y que el rayo se desviará de la normal, al penetrar en el aire, 6°, 

 07', 50" más que en su trayecto por dentro del espato. La dirección 

 limite para que el rayo extraordinario no sufra también la reflexión 

 total, forma con la cara superior del prisma un ángulo de 89°, 37', y 

 puede considerarse, sin error sensible, como normal á ella; así es 

 que un rayo que siga esa dirección, saldrá al aire sin experimentar 

 ninguna desviación. El ángulo del cono de rayos polarizados, que 

 dentro del espato era de 18°, 46', no sufrirá, pues, más incremento 

 en el aire que 6°, 07', 50", y su valor definitivo, en este último me- 

 dio, será de 24°, 54'. 



