Fiírura 22. 



el cual sean de i¡;ual longitud las aristas; el eje óptico, que coincide 

 con el cristalogrAfico principal, será la diagonal que una los vértices 

 opuestos O, O' (fig. 22), correspondientes A los ángulos obtusos del 

 romboedro. Supongamos ahora que los ra- 

 yos luminosos penetran por la cara MAOF, 

 paralelamente á las aristas MO' , OM'; lla- 

 maremos sección principal del romboedro al 

 plano MOM' O', normal á la cara citada, y 

 que contiene al eje óptico. 



Esta sección principal está representada 

 aparte en la figura 23. 



Córtese el romboedro primitivo por un 

 plano perpendicular á dicha sección princi- 

 pal, de modo que su traza ON' forme un 

 ángulo de 88°, 15' con OM, y vuélvanse á 



unir los dos trozos por medio de una capa de bálsamo de Canadá ; el 

 ángulo que formará el plano de unión con el eje óptico 00' será 

 ^ ^ de 42°,45'. 



El espato de Islandia es un mi- 

 neral uniáxico negativo, en el 

 cual el índice de refracción pa- 

 ra el rayo ordinario es constante 

 é igual á 1,658; el del rayo ex- 

 traordinario varia con su incli- 

 nación respecto al eje óptico, des- 

 de 1,483, cuando le es normal, 

 hasta 1,658, cuando le es parale- 

 lo; y, por último, el índice del bálsamo de Canadá es 1,549. Según 

 eso, el ángulo limite para un rayo ordinario que se propague desde 

 el espato al bálsamo, puede deducirse por la fórmula 



O 



Figura 23. 



sen« ■ 



n' _ 1,549 

 ii" 1,658 



¿=69°, 06', 30". 



De modo que, de todos los rayos que incidan sobre la capa del 

 bálsamo de Canadá bajo un ángulo mayor que 69°, 06', 30", el rayo 

 ordinario experimentará la reflexión total, y sólo se propagará á 

 través de aquel medio, el extraordinario. Así tenemos un medio de 

 transformar en luz polarizada rectilíneamente la ordinaria que atra- 

 viese un prisma construido de la manera antes indicada , pues enne- 



