— 51 — 

 Cuando, al mismo tiempo, a = -j- 45°, 



(^ + B)2=1 + 1 = 2; A + B = ^f¿■, 

 (A — B)^ = í — 1=0; A — B = 0. 



Hemos demostrado anteriormente (19) que una vibración elíptica 



puede descomponerse en dos circulares de movimiento inverso; el 



radio de la dextrogira es igual á la semi-suraa de los ejes de la elip- 



. A + B ,^,, . A — B^ 

 se, o — ^ ; y el de la levógira es . Pero como en el caso 



que estudiamos A — i? = O, la vibración circular levógira se anula, 

 quedando sólo la dextrogira, cuyo radio es: 



* A-\-B }/2 I 



2 2 V2 ■ 



Cuado a = — 45°, 



A + 5 = 1 — 1 = 0; 

 A — B = l + 1=2. 



Entonces se anula la vibración circular dextrogira y queda sólo la 

 levógira. 



Las láminas birrefringentes en que >•„ — r^ = A, lo que equivale á 

 decir que la diferencia de los retardos que contraen los dos rayos que 

 origina la birrefringencia, al atravesiir dicha lámina, es igual á I, 



se denominan láminas de una onda. Aquéllas en que ?■„ — '>'e = — ^, 

 se llaman láminas de media onda; y las que producen un retardo re- 

 lativo r„ — i\ = — / , láminas de un cuarto de onda. 



4 



Resumamos todos los casos que pueden ocurrir: 

 Primer caso: r^ — r^ = >. 



Cualquiera que sea el valor de a, la vibración será rectilínea y de 

 amplitud igual á la incidente. 



Segundo caso : r^ — r^ > — ). < X. 



