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 Sumando las ecuaciones anteriores (31) y (32), resulta: 



^ = ^(Vl + sen-2a.sen('f— (j/)-!- Vi — sen2a.sen(-f— <!>)); (33) 



y restándolas: 

 B = — (Vl + sen2a.sen('f— A) — Vi— sen2a.sen(tp— il-)); (34) 



que son los valores que buscábamos. 



En el de B el primer término del factor encerrado dentro del pa- 

 réntesis se aproxima á 1 á medida que disminuye o — 4') Y lo mismo 

 sucede al segundo término; de modo que el valor de B tiende á ser 

 igual á cero. 



Por el contrario, el de A es en el límite igual á 1 = Om (fig. 14). 

 Se puede establecer^ por consiguiente , que á medida que disminuye te — <jí 

 ó r — r', la elipse vibratoria va alargándose, y en el límite se convierte 

 en una línea recta. 



LUZ ORDINARIA Y POLARIZADA 



23. En un rayo de luz ordinaria, las moléculas etéreas vibran 

 en un plano perpendicular á la línea de propagación; pero las di- 

 recciones de las vibraciones cambian en pequeñísimos espacios de 

 tiempo, recorriendo todos los azimutes. Las radiaciones luminosas 

 ejecutan billones de vibraciones en -un segundo, de manera que, su- 

 poniendo que el intervalo para el cambio de dirección sea de una 

 millonésima de segundo, en un décimo de esta unidad de tiempo, 

 que es el de la persistencia de las imágenes en la retina, se verifi- 

 carán 100.000 vibrixciones en diferentes direcciones, que para los 

 efectos de la visión es como si se produjeran simultáneamente. Pué- 

 dese, pues, definir prácticamente un rayo de luz ordinaria diciendo 

 que es aquél en el que las vibraciones se ejecutan simultáneamente 

 en todos los azimutes, en un plano perpendicular á la línea de pro- 

 pagación del movimiento vibratorio. 



Se entiende por lux polarizada aquélla cuyas vibraciones se ejecu- 



