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otra vez en rectilínea, pero con una orientación diferente de la que 

 tenía á la incidencia. 



Vamos á tratar el asunto de un modo más general, demostrando 

 que una vibración elíptica, cuya elipse es infinitamente alargada, 

 atraviesa un paquete simétrico cerrado, sin que su trayectoria sufra 

 deformación, es decir, sin que se altere la rehición entre las magni- 

 tudes de sus ejes; pero éstos habrán girado un ángulo determinado. 



Sea ABA'B' (fig. 51) la trayectoria elíptica de la vibración inci- 

 dente, llamemos b, a k sus semi ejes OB y O A, respectivamente. 



Por hipótesis, — ^K será infinitamente pequeño. 

 a 



Podemos suponer que la vibración axil O A tiene una anomalía 

 igual á cero; la que se verifica en la dirección del otro eje OB ten- 

 drá una anomalía igual á — , puesto que sabemos (15) que las vibra- 

 ciones axiles en una elíptica tienen anomalías que difieren en — . 



Por consiguiente , las ecuaciones de esas vibraciones axiles serán : 



t 

 x = a . sen 2 1 — 

 T 



y = h . sen ( 2 r. 



H-^ 



ó, haciendo = w 



a; = « senw¿ 



y = h sen 



(--i)- 



Al atravesar la primera laminilla birref ringente , cuyos ejes de 

 elasticidad tienen las direcciones Ox , O ¡i, cada una de las anteriores 

 vibraciones axiles se dividirá en dos, paralelas á los ejes de elastici- 

 dad de la laminilla, y cuyas amplitudes serán, designando por a el 

 ángulo AOx' (fig. 61), las siguientes: 



Oa^a cosa \Ob = b sena 

 Oa' = asenafoi' = ¿eos a. 



