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que la intensidad en ellas sea comtmüc. Ambas condiciones se cum- 

 plirían fácilmente si los focos luminosos que se emplean para las ob- 

 servaciones polarimétricas ofrecieran la misma intensidad luminosa 

 en todas sus partes; pero como eso no se realiza casi nunca, es pre- 

 ciso investigar cuál ha de ser la marcha más conveniente de los ra- 

 yos luminosos dentro del instrumento para conseguir aquellos fines, 

 á pesar de todas las variaciones é irregularidades que puedan ocurrir en 

 la distribución de la intensidad luminosa del foco. 



Para facilitar las siguientes explicaciones, suponemos que se han 

 retirado del aparato los dos prismas C, F, de la fig. 68 , y que los 

 diafrtigmas D, E, están casi tocando á las lentes B j G, de modo 

 que no se conservan en la siguiente figura 60 sino la superficie lumi- 

 nosa ^, la lente condensadora i?, y el anteojo QHJ . 



Figiiia «9. 



Estudiamos primero la marcha de los rayos en el caso de la lux pa- 

 ralela. Para realizar esa condición escójase una lente condensadora 

 de foco largo, y coloqúese el luminoso en uno de sus planos focales 

 principales. Sea el eje del instrumento la línea LM. La intensidad 

 luminosa con que aparecerá el punto N de la lente condensadora, 

 visto con el anteojo, está determinada por el ángulo del cono de ra- 

 yos aNb que admite el objetivo del anteojo; pero ha de procurarse 

 que la llama luminosa A tenga la extensión suficiente, para que no ' 

 salgan de ella las prolongaciones de todos los rayos que componen 

 dicho cono aNb Ahora bien; como esos rayos, antes de penetrar en 

 la lente B constituyen el cono a^Nb^, la intensidad luminosa en A'' es 

 proporcional á la cantidad de luz que emite la parte a^b^áe la llama. 

 Consideremos ahora el punto periférico O, déla lente B; su ilu- 

 minación está determinada, cuando se enfoca con el anteojo, por la 

 abertura del cono de rayos aOb, que admite el objetivo, pero si se 

 tiene en cuenta que A se encuentra en el plano focal principal de la 

 lente B, se obtendrá el cono de rayos correspondiente al anterior, 

 antes de llegar á.la lente condensadora, del modo siguiente: tráce- 

 se el eje secundario a^^Na' , paralelo al nxyo aO , y únase el punto a.^ 



