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El valor de A', se ha obtenido con la aproximación de un infinita- 

 mente pequeño de tercer orden. 



Se deduce de los razonamientos y cálculos anteriores, que los ejes 

 de la elipse vibratoria incidente han exiicrimentado una rotación ¡"^ 

 al atravesar la primera laminilla birrefringeute, cuyo valor está ex- 

 presado por la fórmula (68). De igual modo se demostraría que los 

 ejes de esa vibración elíptica, al atravesar la segunda laminilla, que 

 produce una diferencia de anomalías íj, y uno de cuyos ejes de elas- 

 ticidad forma con el eje mayor de la elipse incidente un ángulo «,, 

 sufrirán una rotación cuyo valor será: 



§2 f, 



— Pi = -J— sen2ai cos2ai -| — ^Sjcos'iaj^ 

 4 fli 



/ Sí T\ \ 



:=8i cos2 ai|-^sen2 «i -| — -]. 



Y en términos generales, una laminilla de orden q imprimirá á 

 los ejes de la vibración elíptica que la atraviesa una rotación [:l^_,, 

 cuyo valor será : 



- P,_i = S^_i cos2a,_i (Azi sen2a,_i + h=L\ = 

 = Vi cos2a^_i (-^sen 2a,_i + K^^ (60) 



De modo que al atravesar un paquete de q laminillas , los ejes de 

 la vibración elíptica incidente habrán experimentado la rotación to- 

 tal, P+Pi+P, + + ,3,^_i . = Sp„. 



De igual modo : 



A', - A',^_i = ^ sen'2 ^„_, ..... (61) 



La fórmula (60) puede ponerse bajo la siguiente forma : 

 - 2.Vi = Vi cos2a^_i ^^sen2a^_i + 2 K^_,y, 



