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ño, pero que en realidad alcanza un valor considerable. Se ha de 

 procurar siempre observar el campo en toda su extensión para juz- 

 gar de la uniformidad de su intensidad luminosa. 



147. a. — Polarimetro de pemimhra de Laurent. 



En el aparato de Laurent, dibujado en la anterior figura 82, atra- 

 viesa la luz monocromática, procedente del foco luminoso, primero, 

 la lente condensadora ^l, y después el aparato de polarización, que 

 se compone del prisma de Nicol B, al cual se puede hacer girar por 

 medio de la palanca ,C un pequeño ángulo cuyo valor se mide en un 

 arco graduado, y una lámina delgada de cuarzo, D, tallada parale- 

 lamente al eje óptico, y colocada en un diafragma circular, de modo 

 que cubra solo la mitad de su abertura. En la otra extremidad del 

 polarimetro están el analizador E, y el anteojo i' , unidos al circulo 

 graduado O, y pudiendo girar con él. Con ese objeto se encuentra en 

 la parte posterior del círculo una rueda cónica dentada, la cual en- 

 grana con un pifión cónico, unido á una varilla que termina en el 

 botón H. Las lecturas se hacen con los 

 nonius fijos t7, J, por medio de las len- 

 tes K, K, unidas á un brazo giratorio. 



148. Teoría del polarixador de Lau- 

 rent. — La placa de cuarzo A (figu- 

 ra 83), que cubre la mitad de la aber- 

 tura del diafragma, debe tener sus 

 caras exactamente paralelas entre sí 

 y al eje óptico. Su espesor d depende 

 de la longitud de onda X de la luz ho- 

 mogénea que se emplee, y debe esco- 

 gerse de modo que los dos rayos pola- 

 rizados en que se divide cada uno de 



los que atraviesa la lámina, uno de los cuales vibra paralelamente 

 al eje óptico, y el otro perpendicularmente, experimenten, en su 

 paso á través de la lámina, un retardo relativo o, igual á un nú- 

 mero impar de medias longitudes de onda X. Si se designan por 

 7i', n" , respectivamente, los índices de refracción de los rayos ex- 

 traordinario y ordinario en el cuarzo; r^, r^ los retardos que expe- 

 rimentan con respecto á la propagación en el aire, al atravesar 

 una laminilla de espesor 1, sabemos (7Vi), que: 



;v = tí — 1 

 r„=n" — 1. 



