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SeaBD la dirección de vibración y amplitud de un rayo lumino- 

 so, de longitud de onda >, que ha atravesado el polarizador, cuya 

 dirección forma con el eje ójitico BC de la lámina de cuarzo un án- 

 gulo CBD = a (fig. 83). La mitad del diafragma situada á la derecha 

 de SS no está cubierta sino con la lámina isótropa de cristal, que no 

 altera la dirección de vibración del rayo incidente, que será BD. La 

 otra mitad de la izquierda está cubierta por la lámina de cuarzo. Para 

 no complicar demasiado los siguientes razonamientos, supondremos 

 que todos los rayos que atraviesan dicha lámina son normales á sus 

 caras, lo cual no dista mucho de la realidad. Cada rayo polarizado, 

 al penetrar en la lámina se divide en otros dos, uno extraordinario, 

 que vibra en la sección principal BC, y otro ordinario, cuyas vibra- 

 ciones son perpendiculares á dicha sección principal y siguen la di- 

 reción HJ. Por consiguiente, las vibraciones del rayo extraordina- 

 rio tendrán la amplitud BG, y las del ordinario, la BH. Estos dos 

 rayos atraviesan normalmente la lámina de cuarzo , que suponemos 



origina un retardo de — X, de modo que á la salida , el rayo extra- 

 ordinario se encontrará retrasado respecto al ordinario la canti- 

 dad 5 = ■— )>. Vamos á hallar la resultante de dichas vibraciones per- 



pendiculares, dotadas de diferentes anomalías. 



Hemos visto que el retardo del rayo extraordinario , al propagar- 

 se al través de la lámina de cuarzo de espesor d, en lugar de hacer- 

 lo en el aire, es d . r^; de igual modo, el retardo del rayo ordinario 

 es d. ?•„. Sus anomalías respectivas, llamándolas 9, '!^ serán (8): 



d .r, 



•J3 =^ 'J TC 



X I 

 Pero como en el caso actual d(t\ — rj = = — X. 



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Las dos vibraciones BC, BH, que son perpendiculares, tienen á 

 la salidad del cuarzo las anomalííis f, ^, siendo -f — A = ti Según 



