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focan los dos campos de la cara AB. Suponiendo primero que la 

 sección principal del nicol está colocada perpendicularmente al pla- 

 no de reflexión, los rayos luminosos, reflejados sobre la parte pla- 

 teada, y la no plateada de la hipotenusa AB, y que salen por el 

 cateto BC, no sufrirán alteración ninguna en la dirección de sus 

 vibraciones, las cuales se efectuarán perpendicularmente al plano 

 de reflexión. Por consiguiente, los dos campos aparecerán con la 

 misma intensidad luminosa, cualquiera que sea la posición del 

 analizador. Pero si se hace girar la sección principal del polariza- 



dor E un pequeño ángulo — , desde su posición anterior, los planos 



de polarización de los rayos que se reflejan en la plata y en el cristal, 

 estarán situados simétricamente con res- 

 pecto al piano de reflexión, y ambos cam- 

 pos serán cómo los de penumbra que se 

 han descrito anteriormente, correspon- 

 diéndoles un ángulo de penumbra a. En 

 efecto: sea RR (fig. 92) el plano de re- 

 flexión en la cara hipotenusa del prisma 

 y PP la dirección de la sección principal 

 del polarizador. La vibración OP, des- 

 pués de la reflexión en el vidrio, bajo un 

 ángulo de incidencia próximo al ángulo 

 límite, no cambiará de dirección. Refle- 

 jada la misma vibración en el depósito 

 de plata, se descompone en otras dos Om, 



On, la primera de las cuales sufre un retardo determinado con res- 

 pecto á la segunda. Dicho retardo es de — para la incidencia nor- 

 mal, pero se conserva próximo á esa cantidad hasta un ángulo de 

 incidencia de 45° en la plata , que es el caso actual. Se reproduce, 

 por consiguiente, el caso estudiado en el párrafo (148) y la resul- 

 tante de esas dos vibraciones será rectilínea y seguirá la dirección 

 PP' simétrica de PP, con respecto á RR. 



En este polarimetro se puede obtener, con mucha facilidad, un 

 campo triple, cuádruple ó dividido en las partes que se deseen. 



Lo que es difícil encontrar para la construcción del prisma de re- 

 flexión total es una masa de cristal completamente libre de tensiones 

 internas , que pueden ser variables, y absolutamente isótropa. Se pre- 

 sentan, por consiguiente, aun con ángulos muy pequeños de penum- 

 bra, partes más oscuras y más claras en el campo de visión. Por úl- 



