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» Pour avoir le magnétisme libre compris entre deux circonférences in- 

 finiment voisines, il suffit de considérer le produit M x 2nxdx, et le ma- 

 gnétisme libre répandu sur une étendue annulaire de la plaque dont les 

 rayons limitateurs sont ^o et ^i est donné par l'intégrale définie 



r 



2 TcMcl/l. 



» En prenant pour cette intégrale les limites ;- et i/ 5 on obtient 



pour tout le magnétisme d'un certain nom A(R- — /'°j, et en prenant les 



limites et R-, on obtient pour tout le magnétisme de l'autre nom 



— A(R' — / '). Comme l'expérience a fait voir que dans tous mes anneaux 

 A est constant pour les valeurs les plus différentes des rayons R et r, il 

 s'ensuit que dans les aimants étudiés le magnétisme libre est proportionnel 

 à la surface de ces aimants. 



« Si l'on considère les disques pleins, on obtient pour le magnétisme 

 libre sur un rayon la valeur 



f a ) M = A sin =- ~ A cos -— , 



^ ' 2R' • R- 



et pour la totalité des magnétismes austral et boréal AR° et — AR-. On voit 

 donc que, pour passer de l'anneau au cercle plein, il suffit de faire r = o. 



» Dans le cas du disque plein, A a la même valeur que pour les an- 

 neaux; il ne dépend pas du rayon, mais seulement de l'épaisseur et de la 

 valeur de l'acier, 



» Ainsi, dans les aimants qui font l'objet de cette étude, l'acier, consi- 

 déré au point de vue de ses propriétés magnétiques, se trouve caractérisé 

 par une seule constante A. 



» On peut remarquer que A représente, d'après les formules (i) ou (2), 

 le magnétisme libre en un point quelconque des bords intérieurs ou exté- 

 rieurs des anVieaux, ou bien le magnétisme libre au centre d'un disque 

 plein et en un point quelconque de la circonférence qui le limite. 



» Toutes mes expériences ont été faites au laboratoire de M. Jamin; ce 

 savant maître m'a constamment aidé de ses conseils et soutenu par ses en- 

 couragements : je le prie de vouloir bien agréer ici l'expression de ma res- 

 pectueuse gratitude. » 



