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 relntion peut être obtenue de plusieurs manières tt plus rapidement que 

 ne l'a fait l'illustre physicien dans son Mémoire sur l'énergie intérieure des 

 corps. Ici nous opérerons comme il suit : 



» Considérons deux états A etB du corps qui fonctionne; dans l'état A, 

 une quantité infiniment petite dx d'eau est en présence de l'acide, à la 

 température absolue i; dans l'état B, la même quantité est en dissolution 

 dans cet acide, à la même température. On peut passer d'un état à l'autre 

 par deux voies différentes : ou bien on effectue directement la dissolution, 

 et la variation d'énergie interne, égale approximativement à la chaleur dé- 

 gagée, est (YQ; ou bien on peut joindre ces deux étals extrêmes en faisant 

 mouvoir un point ^(/«ra///^sur trois lignes isotliermicptes. 



» 1° La dissolution émet !a quantité cte de vapeur, à tension^; la varia- 

 lion d'énergie interne est du = (/ — AJajdjc. 



n 2° Cette vapeur, séparée du dissolvant, est comprimée à la tempéra- 

 ture t, en sorte que/devienne égal à F : la variation d'énergie est nulle. 



» 3" La limite de saturation atteinte, on continue la compression jusqu'à 

 ce que le poids dx de vapeur soit ramené à l'état liquide : la variation 

 d'énergie est du' = (L — k¥l)dx. 



» l, L,,f, E, A ont les significations ordinaires; ff et 2 désignent respec- 

 tivement la différence entre le volume de la vapeur et celui du liquide sous 

 les tensions correspondantesyet F. 



» On sait que la variation d'énergie interne ne dépend que de l'état ini- 

 tial et de l'état final ; on a donc 



dQ = du' -— du= hii— -] dx. 



avec une approximation permise. Pour rendre cette expression calculable, 

 je remplace l etL par leurs valeurs, d'après la formule de Clapeyron : on 



obtient 



L'a Idition d'un poids x — x^ d'eau dégagera une quantité de chaleur 

 fournie par l'intégrale 



/, F, L sont donnés parles expériences de M. Regnauit, d'où l'on déduit 



