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ébranlements moléculaires, qu'un choc ou un frottement fait naître immé- 

 diatement dans quelque partie d'un corps, paraît diminuer beaucoup plus 

 rapidemnit quand ces actions cessent de s'exercer, c'est parce qu'elle se 

 dissémine dans la masse du corps et même dans le milieu ambiant. Ici 

 nous vo3ons une seconde propriété des mouvements intestins de la troi- 

 sième catégorie, savoir la propagalion; celte propriété et la persistance ont 

 également lieu pour certains mouvements moléculaires inhérents à la 

 chaleur, qui se manifestent encore ]iar divers phénomènes indiquant une 

 activité intérieure, après que la cause d'une variation de température a 

 été écartée; quant aux tourbillons, ils se propagent dans les liquides en 

 donnatit naissance à des couples successifs de rotations inverses. Les 

 mouvements intestins des deux premières catégories ne persistent pas après 

 que l'action excitatrice a cessé d'intervenir. 



» Pour l'évaluation du travail intermoléculaire, je considérerai d'abord 

 le cas d'un corps ayant, dans l'espace, un mouvement de translation (') ; 

 celui d'un système de plusieurs cor|)s sera examiné ensuite. Concevons 

 que les forces appliquées, ainsi que les déplacements, aient été décom- 

 posés parallèlement à trois axes orthogonaux fixes, OX, OY et OZ; soient, 

 parallèlement au premier et dans un instant quelconque, dgj. le déplace- 

 ment du centre de gravité du corps; cie^. celui du point d'application sur 

 ce corps, de la composante (^^ de l'une des forces appliquées; (hj. la partie 

 du travail intermoléculaire qui peut être attribuée à cette composante. La 

 quantité clg^., égale à la projection sur l'axe OX du chemin décrit dans 

 l'espace |iar le centre de gravité, étant indépendante des actions mutuelles 

 des molécules, aurait la même valeur dans l'hypothèse de l'invariabilité des 

 positions relatives de celles-ci, l'intensité et la direction des forces appli- 

 quées étant d'ailleurs supposées les mêmes : dans ce cas, i/r^ serait nul, et 

 Je^. serait égal à dg^.; or, si l'on passe de celte hypothèse à l'état réel des 

 choses, on voit que le travail (pxdgx subsiste sans modification, mais n'est 

 plus qu'une partie du travail (p^c^ej, de la force y^; l'autre jiarlie est néces- 

 sairement le travail inlermol-culaire, de sorte qut dr^. =^ o.^{dex — dg^). 

 Une égalité analogue a d'ailleurs heu iiaralièlemeiit à chaciui des axes OY 

 et OZ. Cela posé, si nous représentons par dl^, dX^. et dl^ les déplacements 

 relatifs tels que r/Cj. — <7gj,, et par t,, To, t^ les quantités totales des tra- 

 vaux intermoléculaires des trois catégories, qui sont, ou, en général, 



(') Dans le cas d'un mouvement composé de translation et de rotation, ce que nous 

 dirons serait applicable au premier des deux composants. 



