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 peuvent êlre effectués pendant une période déternainée de l'action des 

 forces appliquées, nous avons l'équation 



(0 T, ^ T, -4- 13 =: :• /'^,ra,, H- ify,d\ + 2/'5,^/x, (' ), 



chaque somme étant calculée entre des limites qui correspondent, l'une 

 au commencement, et l'autre à la fin de la période considérée. Le second 

 membre de cette équation pourra d'ailleurs être développé, dans clKupie 

 cas particulier, au moyen des relations qui en expriment les conditions, et 

 des notions acquises qui sont applicables à ce cas. Je présenterdi main- 

 tenant quelques observations : 



» 1° La pesanteur étant ap[)liquée au centre de gravité du corps, le 

 terme correspondant de l'équation (i) sera nul ; effectivement, cette force 

 tendant à imprimer, dans chaque instant, à toutes les molécules, des dé- 

 placements égaux et parallèles entre eux, ne peut, directement ou par elle- 

 même, produire aucun travail intermoléculaire : quand le poids du corps 

 est la cause indirecte d'un semblable travail, c'est en faisant naître des 

 résistances telles que le frottement, ou des réactions telles que celle des 

 appuis, forces auxquelles ce travail doit être attribué en considérant le 

 déplacement relatif du centre de gravité par rapport à leurs points d'appli- 

 cation. 



» 2° Par suite de l'étroite connexion qui existe entre la variation de la 

 quantité de chaleur d'un corps et le travail intermoléculaire, ce dernier, à 

 moins de compensations entre des effets inverses, ne peut être produit sans 

 qu'une variation thermique ait lieu. A cet égard, nous distinguerons deux 



(') Pour le mouvement de rotation, les forces contribuant à le produire seraient décom- 

 posées tangentiellement et normalement aux arcs décrits par leurs points d'application : les 

 chocs étant j^énéralement évites, le travail inlermoléculaire consiste, pour les coiiiposantis 

 tangentic-lies, en une torsion du corps, et pour les coinposanles noruiales, en une diTorma- 

 lion (|ui fait varier les longueurs des bras de levier des premières. En ce qui concerne la 

 torsion, qui est ordinairement assez limitée pour n'être pas accompagnée d'altérations nota- 

 bles des [Jiopriélés du cor|)S, les théories connues fourniraient les éléments du calcid, mais 

 pour chaque instant quand les bras de levier varient réellement, ou quand les forces appli- 

 quées ne sont pas constantes : ces t'iéories supposent d'ailleurs un angle de torsion uniforme, 

 ce qui n'a lieu, même pour les corps les plus homogènes, que quand l'action tangentielle 

 extérieure est uniformément répartie sur leur surface, comme le frottement d'une vis dans 

 son écrou; il faudrait donc considérer un angle moyen de torsion, (jue des séries d'expé- 

 riences spéciales feraient connaître. Cet aperçu suffit pour montrer les difficultés d'une 

 solution geuérale, solution qui serait d'ailleurs étrangère au but que nous avoas ici en vue. 



